ÇOKLU SĠSTEM KZ PAV IN DÖNEM ANALĠZĠ VE ASTROMETRĠK ÇÖZÜMÜ
|
|
- Erol Candemir
- 8 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 Güneş ve Güneş Benzeri Yıldızlar Sempozyumu - İstanbul ÇOKLU SĠSTEM KZ PAV IN DÖNEM ANALĠZĠ VE ASTROMETRĠK ÇÖZÜMÜ Derya SÜRGĠT 1,, Ahmet ERDEM 1, ve Edwin BUDDĠNG 1,,3 1 ÇOMÜ Astrofizik Araş. ve Uyg. Merkezi ve Ulupınar Gözlemevi, 1700 Terzioğlu Kampüsü, Çanakkale, ÇOMÜ Fen-Edebiyat Fakültesi, Fizik Bölümü, 1700 Terzioğlu Kampüsü, Çanakkale {dsurgit, aerdem}@comu.edu.tr 3 Carter National Observatory, PO Box 909, Wellington, New Zealand, ed.budding@googl .com Özet: Bu çalışmada çoklu sistem KZ Pav ın (IDS A-BC) yörünge dönem analizine ve astrometrik çözümüne bakılmıştır. KZ Pav A nın O-C değişiminin, aşağı parabol üzerine binmiş çevrimsel bir yapıda olduğu görülmüştür. Aşağı parabolik O-C değişimi, çiftin yörünge döneminin sürekli azaldığını gösterir. Bu dönem değişiminden manyetik rüzgâr yoluyla kütle/açısal momentum kaybının baskın olduğu korunumsuz kütle aktarımı mekanizması sorumlu tutulmuştur. Çevrimsel yapılı (ya da sinüslü) O-C değişimi, üçüncü bir cismin neden olduğu ışık-zaman etkisi, çoklu sistemin diğer üyelerinden gelen çekimsel tedirginlikler ve Applegate manyetik aktivite mekanziması cinsinden tartışılmıştır. Çoklu sistem KZ Pav ın gözlemsel astrometrik analizi yapılarak, A-BC ve B-C bileşenlerinin yörünge parametreleri bulunmuştur. 1. GiriĢ Güney yarım küre yıldızı KZ Pav A (BV 48 = HD = HIP 10354, V=7,75 mag) ın değişen doğası, Hoffmeister (1949) tarafından keşfedilmiş ve klasik algol (EA) türü bir çift yıldız olarak sınıflandırılmıştır. KZ Pav ın ilk fotometrik gözlemleri UBV renklerinde Shaw (1970, 1971) tarafından yapılmış ve KZ Pav örten çiftinin HJ531 A-BC (= IDS ) çoklu sisteminin parlak A bileşeni olduğu bulunmuştur. Shaw (1970, 1971), B-V ve U-B renk ölçeklerinden KZ Pav A çiftinin tayf türünü F0V + K1 olarak belirlemiş ve soğuk bileşenin evrimleşmiş bir anakol ötesi yıldız olduğunu söylemiştir. Holden (1978), HJ531 A-BC çoklu sisteminin A-BC bileşenleri arasındaki görsel parlaklık farkını ve açısal ayrıklığı, sırasıyla 0 m,5 ve 6,84 açısaniyesi; B-C bileşenleri arasındaki görsel parlaklık farkını ve açısal ayrıklığı, sırasıyla 0 m,4 ve 1,01 açısaniyesi olarak ölçmüştür. KZ Pav çoklu sisteminin fotometrik ve astrometrik parametreleri, Tokovinin (1997) ve Gazengel ve ark. (1995) nın çalışmalarında da belirlenmiştir. Sisteme ilişkin literatürde herhangi bir yörünge dönemi analizi yapılmamıştır. Sadece Walker ve Budding (1996), KZ Pav A için yörünge dönemine bakmış ve yörünge dönemini Mallama (198) nın ve Hoffmeister (1943) in buldukları ile karşılaştırarak dönem artışını P/P 9x10-10 olarak belirlemişler ve bu yörünge değişimini klasik Algol türü sistemlerde görülen B durumu senaryosuna göre kütle aktarımı mekanizmasıyla açıklamışlardır. Sürgit ve ark. (010), KZ Pav A çift yıldızının fotometrik ve tayfsal verisini eşzamanlı analiz etmiş ve sisteme ilişkin ilk yörünge dönemi analizini ve astrometrik çözümünü yapmışlardır. Bu poster çalışmasında bu çalışmanın bir parçası olan yörünge dönemi analizi ve astrometrik çözümü ele alınmıştır. 169
2 Çoklu Sistem KZ Pav'ın Dönem Analizi ve Astrometrik Çözümü. Yörünge Dönem Analizi Yakın çift sistem KZ Pav A nın yörünge dönemi değişimini incelemek amacıyla tüm fotoğrafik, fotoelektrik ve CCD gözlemsel minimum zamanları Kreiner ve ark. (001) ndan alınmış ve bu minimum zamanlarına ek olarak, Sürgit ve ark. (010) nın hesaplamış olduğu fotometrik minimum zamanı ve 3 CCD minimum zamanı eklenerek O-C analizinde toplam 3 minimum zamanı (73 fotoğrafik (düzlem minimum), 1 fotoğrafik (sezonluk ışık eğrisinden), 5 fotoelektrik ve 3 CCD minimum zamanı) kullanılmıştır. O-C artıkları, Kreiner ve ark. (001) ndan alınan aşağıdaki doğrusal ışık elemanları kullanılarak hesaplandı: HJD (MinI) = , d, xe (.1) Hesaplanan O-C artıklarının çevrim sayısı E ye ve gözlem yılına göre değişimi Şekil 1 in en üst panelinde gösterilmektedir. Yapılan uygulama sonucu en iyi fitin aşağı parabol + sinüs fiti olduğu belirlendi ve aşağıdaki denklem en küçük kareler yöntemiyle fit edildi: C T o PE QE A s sin E T Ps s (.) Burada A s, P s ve T s sinüslü değişimin sırasıyla yarı-genliği, dönemi ve minimum zamanı, Q karesel (parabolik) terimin katsayısıdır. T 0, P, Q, A s, P s ve T s için ağırlıklı en küçük kareler yöntemiyle elde edilen sonuçlar Çizelge 1 de sunulmuştur. Gözlemleri en iyi temsil eden teorik eğri ve gözlemlerle karşılaştırılması, Şekil 1 de gösterilmektedir. Çizelge 1 den görüleceği üzere parabolik terim negatif olup KZ Pav A çiftinin yörünge döneminde 0,37±0,15s/yüzyıl oranında bir azalma olduğunu belirtmektedir. KZ Pav A klasik Algol çiftinin yörünge döneminde gözlenen azalışı açıklayabilmek için Erdem ve ark. (007) tarafından verilen aşağıdaki denklem kullanıldı: P ra M 3 3 P a M M l M M M l g g M. (.3) Burada, M kütle kaybeden (looser) bileşenden kazanan (gainer) bileşene aktarılan kütle, M, Alfven yarıçapı r a uzaklığı kadar sistemle birlikte eş zamanlı döndükten sonra sistemden kaybolan kütle miktarı, P/P ise gözlenen dönem değişimi oranıdır. Denklemde iki bilinmeyen var olduğundan, daha az kütleli bileşenden (Roche lobunu doldurmuş olan ikinci bileşen) birinci bileşene aktarılan kütle miktarı 10-8 M /yıl ve Alfven yarıçapı 10R olarak varsayılırsa P/P= (-1,±0,5)x10-10 gözlenen kesirsel dönem değişimi için kaybolan kütle miktarı M = 4,4x10-9 M /yıl olarak bulunur. Sinüslü O-C değişiminin genelde iki nedeni vardır: (i) üçüncü bir cisim nedeniyle ışık-zaman etkisi ve (ii) bileşenlerin birinde veya her ikisinde var olan manyetik aktivite nedeniyle dönem değişimi. Aşağıda bu iki mekanizma sırayla ele alınmaktadır: Çizelge 1 de elde edilen parametrelere göre; KZ Pav A örten çifti, üçüncü cisimle oluşturduğu üçlü sistemin kütle merkezi etrafında çembersel bir yörüngede 47 yılda dolanmaktadır. KZ Pav A nın üçlü sistemin (KZ Pav A örten çifti + üçüncü cisim) kütle merkezine izdüşüm uzaklığı 3,67 0,58AU dur. Bu iki değerden olası üçüncü cismin kütle fonksiyonu f(m 3 )=0,78 0,07M olarak hesaplanmıştır. Böylece üçüncü cismin kütlesi, üçlü sistemin yörünge eğikliğine bağlı olarak, i 1 =30º için 1,48 0,0M, i 1 =90º için 0,64 0,10M biçiminde bulunmuştur. Eğer üçüncü cismin yörüngesi ile KZ Pav örten çiftinin yörüngesi 170
3 Artiklar Atıklar O-C O-C1 Güneş ve Güneş Benzeri Yıldızlar Sempozyumu - İstanbul ortak düzlemde ise, üçüncü cismin üçlü sistemin ortak kütle merkezine olan uzaklığı r 3 =16 0,AU ve kütlesi M 3 =0,58 0,10M olarak bulunur. Çizelge 1. KZ Pav A nın O-C çözümünden elde edilen parametreleri Parametre Değer To (HJD) ,7570±0,009 P (gün) 0,949877±0, Q (gün) -5,54x10-11 ±,3x10-11 A s (gün) 0,01±0,0033 P s (yıl) 47± Ts (HJD) ±504 W (O-C) 0,04748 Bu değerde bir kütleye sahip üçüncü cisim, bir anakol yıldızı ise, orta K tayf türünden bir kırmızı cüce olmalıdır. g KZ Pav p pg pe ccd Çevrim Sayısı Sayisi ġekil 1. KZ Pav ın O-C değişiminin aşağı parabol (kesikli çizgi) üzerine binmiş sinüslü (sürekli çizgi) temsili. Demircan ve Kahraman (1991) ın anakol yıldızları için kütle-ışınım bağıntısına göre üçüncü cismin bolametrik (tüm ışınım) mutlak parlaklığı M bol =7 m,6±0 m, olarak hesaplanabilir. Bu değer, KZ Pav A çiftinin bu çalışmada belirlenen bolametrik mutlak parlaklığı m,47±0 m,0 ile kıyaslanırsa; üçüncü cisim, KZ Pav A dan ~5 kadir daha sönük olmalıdır. Öte yandan KZ Pav A nın kütle merkezinin üçlü sistemin ortak kütle merkezi etrafında çizdiği yörüngede dikine hız değişiminin yarı-genliği,,3±0,3km/s olarak belirlenmiştir. KZ Pav A nın uzaklığı 115±8pc dikkate alındığında KZ Pav A ile üçüncü cisim arasındaki açısal ayrıklık 3±3 ile 171±7mas (milimetrik açısaniyesi) aralığında olmalıdır. KZ Pav A örten çiftinin yörünge döneminde gözlenen sinüslü değişimi açıklayabilmek için yukarıda sözü edilen ikinci mekanizma (manyetik aktivite mekanizması) ele alınırsa; burada uygulanacak formüller, Applegate (199) in çalışmasından alınmıştır. Birinci bileşen baskın bir ışınıma sahip olmasına rağmen, bileşenlerin her ikisi de geri tayf türünden olduğundan dolayı sahip olabilecekleri manyetik aktivite olasılığına göre hesaplamalar her iki bileşen için yapılmış ve 171
4 Çoklu Sistem KZ Pav'ın Dönem Analizi ve Astrometrik Çözümü sonuçlar, Çizelge de verilmiştir. Burada, P, KZ Pav A çiftinin yörünge dönemindeki değişimini, ( P/P) mod yörünge dönemi değişiminin genliğini, J aktif bileşenin iç kısmından dış kısmına (zarfına) açısal momentum transferini, I s bileşen yıldızın zarfının eylemsizlik momentini göstermektedir (Yıldızın zarfının (dış kabuğunun) kütlesi M s = 0,1M olarak varsayılmıştır.) Ω/Ω, bileşen yıldızın diferansiyel dönmesinin kesirsel değişimi, E ve L rms, sırasıyla model için gerekli enerji ve ışıtma değişimleri, B aktif bileşenin ortalama yüzeyaltı manyetik alanıdır. Çizelge. KZ Pav A nın Applegate Modeli ne göre elde edilen sonuçlar Parametre Birinci BileĢen Ġkinci BileĢen P (s) 0,64 0,64 ( P/P) mod 7,76x10-6 7,76x10-6 J (gcm /s),3x ,89x10 47 I s (gcm ) 3,3x10 54,65x10 54 Ω/Ω 0,009 0,003 E (erg) 3,5x10 4 3,59x10 41 L rms (L ) 1,80 0,0 L rms (L s ) 0,30 0,10 B (kg) 1,9 5,97 3. Astrometrik Çözüm Bu çalışmada, KZ Pav A-BC çoklu sisteminde (IDS A-BC ve B-C) hem tüm sistemin (A-BC) hem de ikinci sistemin (B-C) astrometrik verisi analiz edilmiştir. Astrometrik veri, Washington Double Stars Catalogue ( WDS Star No ) dan alınmış olup 1835 lere kadar uzanmaktadır. Analiz için Budding ve ark. (009) nın yöntemi izlendi. Bu yöntemde aşağıdaki denklemler kullanılmaktadır: 1 e cos sin sin a sin cos cos i (3.1) 1 ecos 1 e cos cos sin a cos sin cos i (3.) 1 ecos Denklemlerde, ρ ve θ sırasıyla ayrıklık ve konum açılarını; 5 yörünge parametresi a, e, ω, i ve, sırasıyla yörüngenin yarı-büyük eksen uzunluğunu, basıklığını, enberi boylamını, eğikliğini ve düğümler çizgisinin boylamını göstermektedir. ν gerçek ayrıklık açısıdır ve her bir gözlem zamanına göre değiştiğinden dolayı hesaplanması için Kepler denklemi ile yörünge dönemi (P) ve enberiden geçiş zamanı (T 0 ) kullanılır. Tüm sistem (KZ Pav AB-C) ele alındığında; neredeyse son iki yüzyılı kapsayan 1 adet astrometrik gözlem verisi incelenmiş ve astrometrik yörünge çözümünde yüksek dereceden basık bir yörünge elde edilmiş ve yörünge eğikliği, yörünge düzlemi neredeyse bakış doğrultusuna paralel olacak şekilde 90º ye yakın çıkmıştır. KZ Pav A-BC çoklu sistemin yörüngesi Şekil ve yörünge çözümü Çizelge 3 de gösterilmiştir. Ayrıca, KZ Pav BC sistemi ele alındığında; 1911 ile 1991 arasında elde edilen 11 astrometrik ölçüm noktası analiz için kullanılmıştır. Bulunan sonuçlar, Çizelge 4 de ve Şekil 3 de sunulmuştur. 17
5 Güneş ve Güneş Benzeri Yıldızlar Sempozyumu - İstanbul Çizelge 3. KZ Pav A-BC (IDS A-BC) çoklu sisteminin astrometrik yörünge çözüm sonuçları Parametre Değer Hata P (yıl) 7300 a (açı saniyesi) 7,0 0.1 e 0,5 w (º) 180 i (º) 85 Ω (º) 50 T o (y) MÖ Hata Χ /ν=1, Δs=0,7(arcsec) Çizelge 4. KZ Pav BC çift sisteminin astrometrik yörünge çözüm sonuçları Parametre Değer Hata P (yıl) 680 a (açı saniyesi) 1,3 0,0 e 0,5 w (º) 5 i (º) 75 Ω (º) 60 T o (y) MS Hata Χ /ν=1, Δs=0,7 (arcsec) ġekil. KZ Pav (IDS A-BC) çoklu sistemin astrometrik yörünge çözümü. KZ Pav A örten çiftinin konumu çarpıyla gösterilmiştir. Açık üçgenler gözlem noktalarını göstermekte; içi dolu kare, enberi konumunu belirtmektedir. İçi dolu yuvarlaklar, kuramsal yörüngede gözlem noktalarına karşılık konumları temsil etmektedir. Küçük elips, C nin, BC sisteminin kütle merkezine göre, göreli yörüngesini göstermektedir. 173
6 Çoklu Sistem KZ Pav'ın Dönem Analizi ve Astrometrik Çözümü ġekil 3. KZ Pav BC sisteminin astrometrik yörünge çözümü. Çarpıyla gösterilen B nin konumuna göre C nin göreli yörüngesi temsil edilmektedir. Açık üçgenler gözlem noktalarını göstermekte; içi dolu kare, enberi konumunu belirtmektedir. İçi dolu yuvarlaklar, kuramsal yörüngede gözlem noktalarına karşılık konumları temsil etmektedir. 4. TartıĢma ve Sonuç KZ Pav A nın bu çalışmada güncelleştirilen O-C verisine yapılan fit sonucu çıkan parabolik eğri, çiftin yörünge döneminde 0,37±0,15s/yüzyıl oranında bir azalma olduğunu belirtmektedir. Bu çalışmada ele alınan modelde ikinci (aktif) bileşenin hem kütle aktardığı hem de yıldız rüzgârlarıyla kütle kaybettiği varsayılmıştır. Bu korunumlu olmayan kütle aktarımı oranı 10-8 M /yıl için ikinci bileşenden kaybolan kütle 4,4x10-9 M /yıl olarak hesaplanmıştır. KZ Pav A çiftinin Şekil 1 deki O-C diyagramında verilen sinüslü değişim, iki mekanizma ele alınarak tartışıldı: (i) üçüncü cisim nedeniyle ışık-zaman etkisi ve (ii) bileşenlerden birinde veya her ikisinde var olan manyetik aktivite nedeniyle dönem değişimi. Işık-zaman etkisi için kullanılan formüller, küçük kütleli (~0,6M ) ve dolayısıyla sönük (7 m,5) ve KZ Pav A ya çok yakın bir üçüncü cisim vermektedir. Dolayısıyla üçüncü cismin varlığının günümüz gözlem teknolojisiyle doğrulanması olanaksız görünmektedir. İkinci yaklaşımda Applegate manyetik aktivite mekanizması ele alınmış ve çıkan sonuçlar (bkz. Çizelge ), ikinci bileşendeki manyetik aktivitenin çiftin yörünge döneminde modülasyona neden olabileceğini göstermiştir. Yalnız, bu modelin kanıtlanabilmesi için KZ Pav ın ışıtmasında modelin önerdiği biçimde meydana gelebilecek değişimlerin izlenmesi gerekmektedir. Astrometrik analiz sonucu, hem A-BC sisteminin hem de BC sisteminin göreli yörünge eğikliklerinin yüksek derecede çıkması KZ Pav A çiftinin yörünge eğikliğinin aynı mertebede olması; tüm KZ Pav ABC çoklu sisteminin hemen hemen ortak bir yörünge düzleminde dizildiğini/olduğunu göstermektedir. Ayrıca Şekil de çizilen yörüngede enberi noktasına yakın konumlarda A nın BC ye göreli olarak yakınlaşması sözkonusudur. Bu geometri, Ambartsumian (1949) tarafından önerildiği biçimde, bir çoklu sistemin evriminde açısal momentum alışverişleri olduğuna/olacağına olasılık kazandırmaktadır. 174
7 Güneş ve Güneş Benzeri Yıldızlar Sempozyumu - İstanbul Kaynaklar -Ambartsumian, V. A., 1949, Astron. Zh., 6, 1 -Applegate, J. H., 199, ApJ, 394, 17 -Budding, E., Inlek, G., Demircan, O., 009, MNRAS, 393, 501 -Erdem, A., Soydugan, F., Doğru, S. S., Özkardeş, B., Doğru, D., Tüysüz, M., Demircan, O., 007, New Astron., 1, 613 -Demircan, O., Kahraman, G., 1991, Ap&SS, 181, 313 -Gazengel, F., Spagna, A., Pannunzio, R., Morbidelli, R., Sarasso, M., 1995, A&A, 304, 105 -Hoffmeister, C., 1943, Kleinere Veroff. Univ. Sternwarte Berlin Babelsberg, No. 7 -Hoffmeister, C., 1949, Erg. Astron. Nachr., 1, No.1 -Holden, F., 1978, PASP, 90, 587 -Kreiner, J. M., Kim, C. H., Nha, I. S., 001, An Atlas of O-C Diagrams of Eclipsing Binary Stars. Wydawnictwo Naukowe AP, Krakow -Mallama, A. D., 198, PASP, 94, 987 -Shaw, J. S., 1970, PhD thesis, Univ. Pennsylvania -Shaw, J. S., 1971, BAAS, 3, 403 -Sürgit, D., Erdem, A., Budding, E., 010, MNRAS, DOI: /j x -Tokovinin, A. A., 1997, A&AS, 14, 75 -Walker, W. S. G., Budding, E., 1996, The Observatory, 116,
KROMOSFERĠK AKTĠF ÇĠFT YILDIZ SV Cam ın YÖRÜNGE DÖNEMĠ ANALĠZĠ
Güneş ve Güneş Benzeri Yıldızlar Sempozyumu - İstanbul KROOSFERĠK AKTĠF ÇĠFT YILDIZ SV Cam ın YÖRÜNGE DÖNEĠ ANALĠZĠ Fahri ALĠÇAVUġ 1,2, Ahmet ERDE 1,2 1 Çanakkale Onsekiz art Üniversitesi, Astrofizik Araştırma
DetaylıAlgol Türü TX UMa, R CMa ve RW Per'in Dönem Analizi
9. Ulusal Astronomi Kongresi, 5-7 Eylül 1994. ODTÜ-Fizik Bölümü, ANKARA (POSTER) Algol Türü TX UMa, R CMa ve RW Per'in Dönem Analizi Selim SELAM ve Osman DEMİRCAN A.Ü. Gözlemevi, Fen Fakültesi, 06100,
DetaylıGÜNEġ BENZERĠ ÇĠFT YILDIZLARIN FOTOMETRĠK ÇÖZÜMÜ
Güneş ve Güneş Benzeri Yıldızlar Sempozyumu - İstanbul GÜNEġ BENZERĠ ÇĠFT YILDIZLARIN FOTOMETRĠK ÇÖZÜMÜ Mehmet TANRIVER Erciyes Üniversitesi, Fen Fakültesi, Astronomi ve Uzay Bilimleri Bölümü mtanriver@erciyes.edu.tr
DetaylıV842 HER ÇĐFT SĐSTEMĐNĐN DÖNEM DEĞĐŞĐMĐ
V84 Her Çift Sisteminin Dönem Değişimi V84 HER ÇĐFT SĐSTEMĐNĐN DÖNEM DEĞĐŞĐMĐ M. Ertan TÖRÜN 1, Berahitdin ALBAYRAK 1, Selim O. SELAM 1 Özet V84 Her Örten Çift sisteminin TÜBĐTAK Ulusal Gözlemevi nde (TUG)
DetaylıÇĐFT YILDIZLAR. Serdar Evren Astronomiye Giriş II
ÇĐFT YILDIZLAR Serdar Evren Astronomiye Giriş II - 2008 ÇĐFT YILDIZLARIN BULUNUŞU Çift yıldız terimi ilk defa Claudius Ptolemy tarafından υ1 ve υ2 Sagittarii yıldızları için kullanılmıştır. Açısal ayrıklığı
DetaylıÖtegezegen geçiş ışık eğrilerinin WinFitter ile analizi
Ötegezegen geçiş ışık eğrilerinin WinFitter ile analizi A. Erdem, E. Budding, M.D. Rhodes, Ç. Püsküllü, F. Soydugan, E. Soydugan, M. Tüysüz, O. Demircan WinFitter yazılımı, ILOT (ya da diğer adıyla CURVEFIT)
DetaylıÇOMÜ DE SOĞUK YILDIZLAR ÜZERĠNE ARAġTIRMALAR
ÇOMÜ DE SOĞUK YILDIZLAR ÜZERĠNE ARAġTIRMALAR Faruk SOYDUGAN 1,2, Ahmet ERDEM 1,2, Edwin BUDDING 3, Esin SOYDUGAN 1,2, Caner ÇĠÇEK 1,2, Osman DEMĠRCAN 1,2 1 Çanakkale Onsekiz Mart Üniversitesi, Fen Edebiyat
Detaylı20. Ulusal Astronomi Kongresi
20. Ulusal Astronomi Kongresi SV Cam Sisteminin Homojen Olmayan Yüzey Parlaklık Dağılımının İncelenmesi İbrahim ÖZAVCI, Hakan Volkan ŞENAVCI, Engin BAHAR, Onur YÖRÜKOĞLU, Didem Dilan İZCİ ve Selim Osman
DetaylıALGOL TÜRÜ ÖRTEN ÇİFT YILDIZ ST PERSEI'NİN DÖNEM DEĞİŞİMİ
275 ALGOL TÜRÜ ÖRTEN ÇİFT YILDIZ ST PERSEI'NİN DÖNEM DEĞİŞİMİ Selim SELAM ve Osman DEMİRCAN A.Ü. Fen Fakültesi, Astronomi ve Uzay Bilimleri Bölümü, 06100, Tandoğan, ANKARA ÖZET Algol türü örten çift yıldız
DetaylıÇOK HIZLI DÖNÜCÜ AP 118 ve AP 124 YILDIZLARININ IġIKÖLÇÜMÜ ve LEKE AKTĠVĠTESĠ
Güneş ve Güneş Benzeri Yıldızlar Sempozyumu - İstanbul ÇOK HIZLI DÖNÜCÜ AP 118 ve AP 124 YILDIZLARININ IġIKÖLÇÜMÜ ve LEKE AKTĠVĠTESĠ Hasan Ali DAL, Esin SĠPAHĠ Ege Üniversitesi, Fen Fakültesi, Astronomi
DetaylıI. Projenin Türkçe ve İngilizce Adı ve Özetleri - Bazı Örten Çift Yıldızların Minimum Zamanı Gözlemleri ve Dönem Değişimleri - Observations of Minima
EK-8 T.C. ANKARA ÜNİVERSİTESİ BİLİMSEL ARAŞTIRMA PROJESİ KESİN RAPORU Proje Başlığı Bazı Örten Çift Yıldızların Minimum Zamanı Gözlemleri ve Dönem Değişimleri Proje Yürütücüsünün İsmi Doç. Dr. Berahitdin
DetaylıFizik 101-Fizik I 2013-2014. Katı Bir Cismin Sabit Bir Eksen Etrafında Dönmesi
-Fizik I 2013-2014 Katı Bir Cismin Sabit Bir Eksen Etrafında Dönmesi Nurdan Demirci Sankır Ofis: 325, Tel: 2924332 İçerik Açısal Yerdeğiştirme, Hız ve İvme Dönme Kinematiği Açısal ve Doğrusal Nicelikler
DetaylıAST404 GÖZLEMSEL ASTRONOMĐ ÇĐFT YILDIZLAR
AST404 GÖZLEMSEL ASTRONOMĐ ÇĐFT YILDIZLAR jhfdssjf Yıldızlar, yıldızlar arası gaz ve toz bulutlarından gruplar halinde oluşurlar. Bu gruplardaki yıldızlar bazen çift veya çoklu olarak meydana gelirler.
DetaylıELİPTİK YÖRÜNGELİ ÖRTEN ÇİFT YILDIZLARIN IŞIK EĞRİLERİNİN ANALİZİ
304 ELİPTİK YÖRÜNGELİ ÖRTEN ÇİFT YILDIZLARIN IŞIK EĞRİLERİNİN ANALİZİ Selim SELAM ve Osman DEMİRCAN A.Ü. Fen Fakültesi, Astronomi ve Uzay Bilimleri Bölümü, 06100 Tandoğan, ANKARA ÖZET Örten çift yıldızların
DetaylıHİPPARCOS KATALOĞUNDAKİ ALGOL YILDIZLARININ KİNEMATİĞİ. T. Özdemir *, A. İskender * * İnönü Üniversitesi Fen Edebiyat Fakültesi Fizik Bölümü
HİPPARCOS KATALOĞUNDAKİ ALGOL YILDIZLARININ KİNEMATİĞİ T. Özdemir *, A. İskender * * İnönü Üniversitesi Fen Edebiyat Fakültesi Fizik Bölümü Algol tipi sistemler (klasik algol) *Örten çift yıldız sistemi
DetaylıAR Aur ve UV Leo Çift Sistemlerinin Dönem Değişimi
XIV. Ulusal Astronomi Kongresi - 31 Ağustos 4 Eylül 2004, Kayseri Editörler: F.F.ÖZEREN ve İ.KÜÇÜK AR Aur ve UV Leo Çift Sistemlerinin Dönem Değişimi Aslı ELMASLI 1, İbrahim ÖZAVCI 1, Taner TANRIVERDİ
DetaylıANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEZİ
ANKARA ÜNİVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ DOKTORA TEZİ Be TAYF TÜRÜNDEN ETKİLEŞEN ÇİFT YILDIZ β LYRAE NİN TAYFSAL ANALİZİ Hasan AK ASTRONOMİ VE UZAY BİLİMLERİ ANABİLİM DALI ANKARA 2005 Her hakkı saklıdır
Detaylı1. GİRİŞ. 1.1 Çift Yıldızlarda Dönem Değişimi
1. GİRİŞ Çift yıldızlar, çekimsel kuvvetlerle birbirlerine bağlı olan ve ortak kütle merkezi etrafında Kepler yasalarına uygun olarak yörünge hareketi yapan iki yıldızdan oluşmuş sistemlerdir. Bu sistemler
DetaylıBÖLÜM 4: MADDESEL NOKTANIN KİNETİĞİ: İMPULS ve MOMENTUM
BÖLÜM 4: MADDESEL NOKTANIN KİNETİĞİ: İMPULS ve MOMENTUM 4.1. Giriş Bir önceki bölümde, hareket denklemi F = ma nın, maddesel noktanın yer değiştirmesine göre integrasyonu ile elde edilen iş ve enerji denklemlerini
DetaylıRULMANLI VE KAYMALI YATAKLARDA SÜRTÜNME VE DİNAMİK DAVRANIŞ DENEY FÖYÜ
T.C. ONDOKUZ MAYIS ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNA MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ RULMANLI VE KAYMALI YATAKLARDA SÜRTÜNME VE DİNAMİK DAVRANIŞ DENEY FÖYÜ HAZIRLAYANLAR Prof. Dr. Erdem KOÇ Arş.Gör. Mahmut
DetaylıBÖLÜM 9 ÇÖZÜLMESİ ÖNERİLEN ÖRNEK VE PROBLEMLER
BÖLÜM 9 ÇÖZÜLMESİ ÖNERİLEN ÖRNEK VE PROBLEMLER b) İkinci süreç eğik atış hareketine karşılık geliyor. Orada örendiğin problem çözüm adımlarını kullanarak topun sopadan ayrıldığı andaki hızını bağıntı olarak
DetaylıMUKAVEMET I ÇÖZÜMLÜ ÖRNEKLER
MUKAEMET I ÇÖZÜMÜ ÖRNEKER ders notu Yard. Doç. Dr. Erdem DAMCI Şubat 15 Mukavemet I - Çözümlü Örnekler / 7 Örnek 1. Üzerinde yalnızca yayılı yük bulunan ve açıklığı olan bir basit kirişe ait eğilme momenti
DetaylıNGC 225 KÜMESİNİN CCD UBVRI FOTOMETRİK GÖZLEMLERİ
NGC 225 KÜMESİNİN CCD UBVRI FOTOMETRİK GÖZLEMLERİ Z. Funda BOSTANCI 1, Tansel AK 2, Tolga GÜVER 1, Selçuk BİLİR 2, Serap AK 2, Talar YONTAN 2, Zeki EKER 3 1 Sabancı Üniversitesi, Mühendislik ve Doğa Bilimleri
DetaylıGerçek Zamanlı kuzey Gerçek Zamanlı g
Gerçek Zamanlı kuzey Gerçek Zamanlı g Özet Ahmet Yalçın - Ankara 007 XYZ : xyz : r(t) : Uzayda sabit referans koordinat sistemi, XYZ ye göre dönen koordinat sistemi xyz koordinat sistemi içindeki noktasal
DetaylıKütle merkezi. Şekil 1.1. Bileşenleri ortak kütle merkezi etrafında dolanan bir çift yıldız
1. ÇİFT YILDIZLAR Çift yıldızlar, çekimsel kuvvetlerle birbirine bağlı olan ve ortak bir kütle merkezi etrafında Kepler yasalarına göre yörünge hareketi yapan en az iki yıldızdan oluşan sistemlerdir. Bileşenleri
Detaylı2012 LYS MATEMATİK SORU VE ÇÖZÜMLERİ Niyazi Kurtoğlu
.SORU 8 sayı tabanında verilen (5) 8 sayısının sayı tabanında yazılışı nedir?.soru 6 3 3 3 3 4 6 8? 3.SORU 3 ise 5? 5 4.SORU 4 5 olduğuna göre, ( )? 5.SORU (y z) z(y ) y z yz bulunuz. ifadesinin en sade
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 7 İç Kuvvetler Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R. C. Hibbeler, S. C. Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 7. İç Kuvvetler Bu bölümde, bir
DetaylıKATI CİSİMLERİN BAĞIL İVME ANALİZİ:
KATI CİSİMLERİN BAĞIL İVME ANALİZİ: Genel düzlemsel hareket yapmakta olan katı cisim üzerinde bulunan iki noktanın ivmeleri aralarındaki ilişki, bağıl hız v A = v B + v B A ifadesinin zamana göre türevi
DetaylıİZOKRONLAR İLE YAŞ TAYİNİ NURTEN FİLİZ
T.C. ÇANAKKALE ONSEKİZ MART ÜNIVERSİTESİ FEN BİLİMLERİ ENSTİTÜSÜ FİZİK ANABİLİM DALI YÜKSEK LİSANS SEMİNERİ İZOKRONLAR İLE YAŞ TAYİNİ NURTEN FİLİZ DANIŞMAN Prof. Dr. Zeki EKER İzokronlar ile Yaş Tayini
DetaylıALTERNATİF AKIM (AC) II SİNÜSOİDAL DALGA; KAREKTRİSTİK ÖZELLİKLERİ
. Amaçlar: EEM DENEY ALERNAİF AKIM (AC) II SİNÜSOİDAL DALGA; KAREKRİSİK ÖZELLİKLERİ Fonksiyon (işaret) jeneratörü kullanılarak sinüsoidal dalganın oluşturulması. Frekans (f), eriyot () ve açısal frekans
Detaylı2 1 fonksiyonu veriliyor. olacak şekilde ortalama değer teoremini sağlayacak bir c sayısının var olup olmadığını araştırınız. Eğer var ise bulunuz.
ANALİZ 1.) a) sgn. sgn( 1) = 1 denkleminin çözüm kümesini b) f ( ) 3 1 fonksiyonu veriliyor. olacak şekilde ortalama değer teoremini sağlayacak bir c sayısının var olup olmadığını araştırınız. Eğer var
DetaylıALTERNATĐF AKIM (AC) I AC NĐN ELDE EDĐLMESĐ; KARE VE ÜÇGEN DALGALAR
ALTERNATĐF AKIM (AC) I AC NĐN ELDE EDĐLMESĐ; KARE VE ÜÇGEN DALGALAR 1.1 Amaçlar AC nin Elde Edilmesi: Farklı ve değişken DC gerilimlerin anahtar ve potansiyometreler kullanılarak elde edilmesi. Kare dalga
Detaylı1989 ÖYS. olduğuna göre a-b kaçtır? A) 2 B) 2 C) 2 2 D) 2 2 E) 4
989 ÖYS. a a a b 8 olduğuna göre a-b kaçtır? C). a ile b nin aritmetik ortalaması 5 tir. a ile geometrik ortalaması 0, b ile geometrik ortalaması 0 olan sayı nedir? 0 C) 8 ise a+b+d toplamı ne-. a+b+c=d
DetaylıGezegenli Yıldızların Asterosismik İncelenmesi
Gezegenli Yıldızların Asterosismik İncelenmesi Dr. Cenk KAYHAN Ege Üniversitesi Astronomi ve Uzay Bilimleri İSTEK Belde Okulları Bilim Merkezi 6 Eylül 2018 İçerik Gezegen Keşifleri Titreşim gösteren yıldızlar
DetaylıKütlesel çekim kuvveti nedeniyle cisimler bir araya gelme eğilimi gösterirler, birbirlerine
Türkçe Özet Doğayı araştırmamız çevremizde gördüklerimizle başlar. Onların yapı taşlarını merak ederiz ve biyoloji ile kimyada olduğu gibi mümkün olduğunca küçük ölçeklere inmeye çalışırız. Ancak bu araştırmanın
DetaylıAB Dor un Çoklu Dalgaboyu Gözlemleri
AB Dor un Çoklu Dalgaboyu Gözlemleri Erkan, N; Slee, O B; Budding, E; Johnston Hollitt, M Özet Bu çalışmada kapsamında AB Dor manyetik aktif çoklu yıldız dizgesi, Kasım 2006 ve Ocak 2007 tarihlerinde Avustralya
DetaylıAST413 Gezegen Sistemleri ve Oluşumu Ders 9: Çoklu Sistemler
AST413 Gezegen Sistemleri ve Oluşumu Ders 9: Çoklu Sistemler Çoklu Sistemlerin Dinamiği Birinci birbirini gezegen gezegen Yaklaşım (Kepleryan yörünge yaklaşımı): Gezegenler görmüyor ve her bir gezegenin
DetaylıMühendislik Mekaniği Dinamik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Dinamik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 17 Rijit Cismin Düzlemsel Kinetiği; Kuvvet ve İvme Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Dinamik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok.
DetaylıSW Lac ın üç yıllık ışık eğrisi değişimi
XIV. Ulusal Astronomi Kongresi - 31 Ağustos 4 Eylül 2004, Kayseri Editörler: F.F.ÖZEREN ve İ.KÜÇÜK SW Lac ın üç yıllık ışık eğrisi değişimi T. Tanrıverdi 1, C. Çetintaş 1, H. V. Şenavcı 1,A. Kara 1, O.
DetaylıTrES-3 b ÖTEGEZEGENĠNĠN GEÇĠġ GÖZLEMĠ
Güneş ve Güneş Benzeri Yıldızlar Sempozyumu - İstanbul TrES-3 b ÖTEGEZEGENĠNĠN GEÇĠġ GÖZLEMĠ Gözde SARAL, Ġ. Ethem DERMAN Ankara Üniversitesi, Fen Fakültesi, Astronomi ve Uzay Bilimleri Bölümü,06100, Tandoğan,
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 10 Eylemsizlik Momentleri Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R. C.Hibbeler, S. C. Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 10. Eylemsizlik Momentleri
DetaylıŞEÇĐLEN DEĞEN ÇĐFT YILDIZLARIN FOTOMETRĐK ÇALIŞMASI
EGE ÜNĐVERSĐTESĐ FEN BĐLĐMLERĐ ENSTĐTÜSÜ (YÜKSEK LĐSANS TEZĐ) ŞEÇĐLEN DEĞEN ÇĐFT YILDIZLARIN FOTOMETRĐK ÇALIŞMASI Oğuzhan KÖSE Astronomi ve Uzay Bilimleri Bölümü Bilim Dalı Kodu: 402.02.01 Sunuş Tarihi:
DetaylıT.C. SAKARYA ÜNİVERSİTESİ FİZİK-1 LABORATUVARI DENEY RAPORU
Adı-Soyadı : ÖĞRENCİNİN Numarası : İmza :. Bölümü : Deney No Deney Adı Bir Boyutta Hareket: Konum, Hız ve İvme Deneyin Amacı Deneyin Teorisi (Kendi cümleleriniz ile yazınız) (0 P) T.C. SAKARYA ÜNİVERSİTESİ
DetaylıFizik-1 UYGULAMA-7. Katı bir cismin sabit bir eksen etrafında dönmesi
Fizik-1 UYGULAMA-7 Katı bir cismin sabit bir eksen etrafında dönmesi 1) Bir tekerlek üzerinde bir noktanın açısal konumu olarak verilmektedir. a) t=0 ve t=3s için bu noktanın açısal konumunu, açısal hızını
DetaylıŞekil 2 Hareketin başladığı an
Şekil 2 Hareketin başladığı an Bir savaş uçağı şekildeki gibi 1500 km/sa hızla sorti (dalışa geçerek bombardıman gerçekleştirmek) için harekete başlıyor ve eğrilik yarıçapı 300m. olan dairesel yörüngede
DetaylıYakın Galaksilerde Aşırı parlak X-ışın Kaynaklarının Optik Bölgede İncelenmesi
Yakın Galaksilerde Aşırı parlak X-ışın Kaynaklarının Optik Bölgede İncelenmesi ŞENAY AVDAN 1,2, Hasan AVDAN 1,2, Aysun AKYÜZ 1,2, Şölen BALMAN 3, Nazım AKSAKER 2,4, İnci AKKAYA ORALHAN 5, Alexander VINOKUROV
DetaylıERCİYES ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ
ERCİYES ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ DENEY FÖYÜ DENEY ADI AC AKIM, GERİLİM VE GÜÇ DENEYİ DERSİN ÖĞRETİM ÜYESİ DENEY SORUMLUSU DENEY GRUBU: DENEY TARİHİ : TESLİM
DetaylıX-Işınları. Gelen X-ışınları. Geçen X-ışınları. Numan Akdoğan. akdogan@gyte.edu.tr
X-Işınları 3. Ders: X-ışınlarının maddeyle etkileşmesi Gelen X-ışınları Saçılan X-ışınları (Esnek/Esnek olmayan) Soğurma (Fotoelektronlar)/ Fluorescence ışınları Geçen X-ışınları Numan Akdoğan akdogan@gyte.edu.tr
DetaylıRİJİT CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ
RİJİT CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ MUTLAK GENEL DÜZLEMSEL HAREKET: Genel düzlemsel hareket yapan bir karı cisim öteleme ve dönme hareketini eşzamanlı yapar. Eğer cisim ince bir levha olarak gösterilirse,
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 9 Ağırlık Merkezi ve Geometrik Merkez Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R. C. Hibbeler, S. C. Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 9. Ağırlık
DetaylıBĠR KROMOSFERĠK AKTĠF ÇĠFT YILDIZ: CF Tuc
Güneş ve Güneş Benzeri Yıldızlar Sempozyumu - İstanbul BĠR KROMOSFERĠK AKTĠF ÇĠFT YILDIZ: CF Tuc Ahmet ERDEM 1,, Derya SÜRGĠT 1, 1 Çanakkale Onsekiz Mart Üniversitesi, Astrofizik Araştırma ve Uygulama
Detaylıelde ederiz
Deney No : M1 Deney Adı : NEWTON YASASI Deneyin Amacı : Sabit kuvvet altında hareketin incelenmesi, konum-zaman, hız-zaman grafiklerinin çizilmesi. Newton un ikinci hareket kanununun gözlemlenmesi, kuvvet-ivme
DetaylıAYT 2018 MATEMATİK ÇÖZÜMLERİ. ai i İçler dışlar çarpımı yapalım. 1 ai i a i 1 ai ai i. 1 ai ai 1 ai ai 0 2ai a 0 olmalıdır.
AYT 08 MATEMATİK ÇÖZÜMLERİ ai i İçler dışlar çarpımı yapalım. ai ai i ai ai aii ai ai ai ai 0 ai a 0 olmalıdır. Cevap : E 8 in asal çarpanları ve 3 tür. 8.3 3 40 ın asal çarpanları ve 5 tir. 40.5 İkisinde
DetaylıEGE ÜNİVERSİTESİ GÖZLEMEVİ TELESKOPLARIYLA KROMOSFERİK AKTİF YILDIZ GÖZLEMLERİ
EGE ÜNİVERSİTESİ GÖZLEMEVİ TELESKOPLARIYLA KROMOSFERİK AKTİF YILDIZ GÖZLEMLERİ Hasan Ali DAL Ege Üniversitesi, Astronomi ve Uzay Bilimleri Bölümü, 35100, Bornova İzmir (e-posta: ali.dal@ege.edu.tr) Özet:
Detaylıfonksiyonunun [-1,1] arasındaki grafiği hesaba katılırsa bulunan sonucun
. UŞAK FEN EDEBİYAT FAKÜLTESİ MATEMATİK BÖLÜMÜ ANALİZ II FİNAL SORULARI ÇÖZÜMLERİ d belirli integralinin aşağıdaki çözümünün doğru olup olmadığını belirtiniz. Eğer çözüm yanlış ise sebebini açıklayınız.
DetaylıMAK 308 MAKİNA DİNAMİĞİ Bahar Dr. Nurdan Bilgin
MAK 308 MAKİNA DİNAMİĞİ 017-018 Bahar Dr. Nurdan Bilgin EŞDEĞER ATALET MOMENTİ Geçen ders, hız ve ivme etki katsayılarını elde ederek; mekanizmanın hareketinin sadece bir bağımsız değişkene bağlı olarak
DetaylıBÖLÜM 1: MADDESEL NOKTANIN KİNEMATİĞİ
BÖLÜM 1: MADDESEL NOKTANIN KİNEMATİĞİ 1.1. Giriş Kinematik, daha öncede vurgulandığı üzere, harekete sebep olan veya hareketin bir sonucu olarak ortaya çıkan kuvvetleri dikkate almadan cisimlerin hareketini
DetaylıEĞİK ATIŞ Ankara 2008
EĞİK ATIŞ Ankara 8 EĞİK ATIŞ: AMAÇ: 1. Topun ilk hızını belirlemek. Ölçülen menzille hesaplanan menzili karşılaştırmak 3. Bir düzlem üzerinde uygulanan eğik atışda açıyla menzil ve tepenoktası arasındaki
DetaylıElastisite Teorisi Düzlem Problemleri için Sonuç 1
Elastisite Teorisi Düzlem Problemleri için Sonuç 1 Düzlem Gerilme durumu için: Bilinmeyenler: Düzlem Şekil değiştirme durumu için: Bilinmeyenler: 3 gerilme bileşeni : 3 gerilme bileşeni : 3 şekil değiştirme
Detaylı2. REGRESYON ANALİZİNİN TEMEL KAVRAMLARI Tanım
2. REGRESYON ANALİZİNİN TEMEL KAVRAMLARI 2.1. Tanım Regresyon analizi, bir değişkenin başka bir veya daha fazla değişkene olan bağımlılığını inceler. Amaç, bağımlı değişkenin kitle ortalamasını, açıklayıcı
Detaylıβ Lyrae türü örten çift yıldız LL Com: Işık eğrisi analizi ve yörünge dönemi değişimi
Araştırma Makalesi BAUN Fen Bil. Enst. Dergisi, 19(3) Özel Sayı, 84-88, (2017) DOI: 10.25092/baunfbed.363771 J. BAUN Inst. Sci. Technol., 19(3) Special Issue, 84-88, (2017) β Lyrae türü örten çift yıldız
DetaylıFinal sınavı konularına aşağıdaki sorular dahil değildir: 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 19, 20, 21, 25, 27, 28, 29, 30, 33-b.
Final sınavı konularına aşağıdaki sorular dahil değildir:,,,, 5, 6, 7, 9,,, 5, 7, 8, 9,, -b. MAT -MATEMATİK (- GÜZ DÖNEMİ) FİNAL ÇALIŞMA SORULARI. Tabanı a büyük eksenli, b küçük eksenli elips ile sınırlanan
DetaylıAERODİNAMİK KUVVETLER
AERODİNAMİK KUVVETLER Prof.Dr. Mustafa Cavcar Anadolu Üniversitesi, Sivil Havacılık Yüksekokulu, 26470 Eskişehir Bir uçak üzerinde meydana gelen aerodinamik kuvvetlerin bileşkesi ( ); uçağın etrafından
Detaylı1998 ÖYS. orantılı olacaktır. Bu iki kardeşten büyük olanın bugünkü yaşı kaçtır? 1. Üç basamaklı bir x doğal sayısının 7
998 ÖYS. Üç basamaklı bir doğal sayısının 7 katı, iki basamaklı bir y doğal sayısına eşittir. Buna göre, y doğal sayısı en az kaç olabilir? orantılı olacaktır. Bu iki kardeşten büyük olanın bugünkü yaşı
DetaylıDişli çark mekanizmaları en geniş kullanım alanı olan, gerek iletilebilen güç gerekse ulaşılabilen çevre hızları bakımından da mekanizmalar içinde
DİŞLİ ÇARKLAR Dişli çark mekanizmaları en geniş kullanım alanı olan, gerek iletilebilen güç gerekse ulaşılabilen çevre hızları bakımından da mekanizmalar içinde özel bir yeri bulunan mekanizmalardır. Mekanizmayı
DetaylıEŞANJÖR (ISI DEĞİŞTİRİCİSİ) DENEYİ FÖYÜ
EŞANJÖR (ISI DEĞİŞTİRİCİSİ) DENEYİ FÖYÜ Giriş Isı değiştiricileri (eşanjör) değişik tiplerde olup farklı sıcaklıktaki iki akışkan arasında ısı alışverişini temin ederler. Isı değiştiricileri başlıca yüzeyli
DetaylıAST413 Gezegen Sistemleri ve Oluşumu. Ders 3 : Kepler Denklemlerinden Ötegezegen Keşiflerine
AST413 Gezegen Sistemleri ve Oluşumu Ders 3 : Kepler Denklemlerinden Ötegezegen Keşiflerine Kepler 1. Yasa (1609) Gezegenler, Güneş'in etrafında eliptik yörüngeler üzerinde dolanırlar! Aphel: enöte Perihel:
Detaylı4. GÖRSEL ÇİFT YILDIZLAR: Gözlemler, Yörünge Parametreleri ve Genel Özellikleri
4. GÖRSEL ÇİFT YILDIZLAR: Gözlemler, Yörünge Parametreleri ve Genel Özellikleri W. Herschel, optik çift yıldızlardan çok daha fazla sayıda birbirlerine fiziksel olarak bağlı çift yıldız sisteminin olduğunu
DetaylıDinamik. Fatih ALİBEYOĞLU -10-
1 Dinamik Fatih ALİBEYOĞLU -10- Giriş & Hareketler 2 Rijit cismi oluşturan çeşitli parçacıkların zaman, konum, hız ve ivmeleri arasında olan ilişkiler incelenecektir. Rijit Cisimlerin hareketleri Ötelenme(Doğrusal,
DetaylıElektromanyetik Dalga Teorisi Ders-3
Elektromanyetik Dalga Teorisi Ders-3 Faz ve Grup Hızı Güç ve Enerji Düzlem Dalgaların Düzlem Sınırlara Dik Gelişi Düzlem Dalgaların Düzlem Sınırlara Eğik Gelişi Dik Kutuplama Paralel Kutuplama Faz ve Grup
DetaylıÜÇ ÖRTEN ÇİFT YILDIZ SİSTEMİNİN DÖNEM DEĞİŞİMİ, U CORONAE BOREALIS, DI PEGASI ve AH VIRGO
ÜÇ ÖRTEN ÇİFT YILDIZ SİSTEMİNİN DÖNEM DEĞİŞİMİ, U CORONAE BOREALIS, DI PEGASI ve AH VIRGO Şeyma ÇALIŞKAN 1, Taner TANRIVERDİ 1, Aslı ELMASLI 1, Tolgahan KILIÇOĞLU 1, Berahitdin ALBAYRAK 1, Selim O. SELAM
DetaylıElastisite Teorisi Polinomlar ile Çözüm Örnek 2
Elastisite Teorisi Polinomlar ile Çözüm Örnek 2 Böylece aşağıdaki gerilme ifadelerine ulaşılır: Bu problem için yer değiştirme denklemleri aşağıdaki şekilde türetilir: Elastisite Teorisi Polinomlar ile
DetaylıÖrten Wolf-Rayet Sistemlerinin Uzun Dönemli Işık Değişimi
Örten Wolf-Rayet Sistemlerinin Uzun Dönemli Işık Değişimi İbrahim Aköz, Kadri Yakut Ege Üniversitesi, Astronomi ve Uzay Bilimleri Bölümü 20. Ulusal Astronomi Kongresi, Atatürk Üniversitesi, Erzurum 5-9
DetaylıUydu Yörüngelerine Giriş
Uydu Yörüngelerine Giriş Niçin Uydular Dolanıyor? Merkezcil kuvvet ile çekim kuvveti t ye bağlı değişim göstermezse yörünge dairesel olur. Eğer hız biraz fazla veya az ise, yani t ye bağlı değişiyorsa
DetaylıGiriş Bir çok mekanik problemi Newton yasaları ile çözülebilir, ancak bu teknik bazı problemlerin çözümünde yetersiz kalabilir yada çok zor bir yaklaş
Bölüm 7 Enerji Giriş Bir çok mekanik problemi Newton yasaları ile çözülebilir, ancak bu teknik bazı problemlerin çözümünde yetersiz kalabilir yada çok zor bir yaklaşım halide gelebilir. Bu tür problemlerin
DetaylıFizik 101: Ders 21 Gündem
Fizik 101: Ders 21 Gündem Yer çekimi nedeninden dolayı tork Rotasyon (özet) Statik Bayırda bir araba Statik denge denklemleri Örnekler Asılı tahterevalli Asılı lamba Merdiven Ders 21, Soru 1 Rotasyon Kütleleri
DetaylıTÜBİTAK TUG RTT150 ve T100 Gaia Gözlemlerindeki Bazı Kataklismik Değişen Adaylarının Işık Eğrileri
TÜBİTAK TUG RTT150 ve T100 Gaia Gözlemlerindeki Bazı Kataklismik Değişen Adaylarının Işık Eğrileri Hasan H. Esenoğlu 1, Almaz Galeev 2, 3, Niyaz Nuryev 3 1 İstanbul Üniversitesi, Fen Fakültesi, Astronomi
DetaylıBÖLÜM I GİRİŞ (1.1) y(t) veya y(x) T veya λ. a t veya x. Şekil 1.1 Dalga. a genlik, T peryod (veya λ dalga boyu)
BÖLÜM I GİRİŞ 1.1 Sinyal Bir sistemin durum ve davranış bilgilerini taşıyan, bir veya daha fazla değişken ile tanımlanan bir fonksiyon olup veri işlemde dalga olarak adlandırılır. Bir dalga, genliği, dalga
DetaylıYATAY UÇUŞ SEYAHAT PERFORMANSI (CRUISE PERFORMANCE)
YATAY UÇUŞ SEYAHAT PERFORMANSI (CRUISE PERFORMANCE) Yakıt sarfiyatı Ekonomik uçuş Yakıt maliyeti ile zamana bağlı direkt işletme giderleri arasında denge sağlanmalıdır. Özgül Yakıt Sarfiyatı (Specific
DetaylıÖZEL EGE LİSESİ EGE BÖLGESİ OKULLAR ARASI 16.MATEMATİK YARIŞMASI 10. SINIF FİNAL SORULARI
10. SINIF FİNAL SORULARI 1. a,b,c,d sıfırdan farklı reel sayılar olmak üzere, + c + d = 0 denkleminin kökleri a ve b, + a + b = 0 denkleminin kökleri c ve d ise b + d değerini bulunuz.. sin + cos cos +
DetaylıAST404 GÖZLEMSEL ASTRONOMİ HAFTALIK UYGULAMA DÖKÜMANI
AST404 GÖZLEMSEL ASTRONOMİ HAFTALIK UYGULAMA DÖKÜMANI Öğrenci Numarası: I. / II. Öğretim: Adı Soyadı: İmza: HAFTA 08 1. KONU: TAYFSAL GÖZLEM 1 2. İÇERİK Doppler Etkisi Kirchhoff Yasaları Karacisim Işınımı
Detaylı1. GİRİŞ Örnek: Bir doğru boyunca hareket eden bir cismin başlangıç noktasına göre konumu s (metre), zamanın t (saniye) bir fonksiyonu olarak
DERS: MATEMATİK I MAT0(09) ÜNİTE: TÜREV ve UYGULAMALARI KONU: A. TÜREV. GİRİŞ Bir doğru boyunca hareket eden bir cismin başlangıç noktasına göre konumu s (metre) zamanın t (saniye) bir fonksiyonu olarak
DetaylıT. C. GÜMÜŞHANE ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK VE DOĞA BİLİMLERİ FAKÜLTESİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ DENEYLER 2
T. C. GÜMÜŞHANE ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK VE DOĞA BİLİMLERİ FAKÜLTESİ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MAKİNE MÜHENDİSLİĞİ DENEYLER 2 DOĞAL VE ZORLANMIŞ TAŞINIMLA ISI TRANSFERİ DENEYİ ÖĞRENCİ NO: ADI SOYADI:
DetaylıYÜZÜNCÜ YIL ÜNİVERSİTESİ ELEKTRİK ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ANALOG ELEKTRONİK DENEY RAPORU
YÜZÜNCÜ YIL ÜNİVERSİTESİ ELEKTRİK ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ANALOG ELEKTRONİK DENEY RAPORU DENEY NO : DENEYİN ADI : YAPILIŞ TARİHİ: GRUP ÜYELERİ : 1. 2. 3. DERSİN SORUMLU ÖĞRETİM ÜYESİ: Yrd. Doç.
DetaylıGök Mekaniği: Eğrisel Hareket in Kinematiği
Gök Mekaniği: Eğrisel Hareket in Kinematiği Bundan bir önceki giriş yazımızda Kepler yasaları ve Newton ın hareket kanunlarını vermiş, bunlardan yola çıkarak gök mekaniklerini elde edeceğimizi söylemiştik.
DetaylıMAT 103 ANALİTİK GEOMETRİ I FİNAL ÇALIŞMA SORULARI
MAT 103 ANALİTİK GEOMETRİ I FİNAL ÇALIŞMA SORULARI SORU 1. Köşeleri (1,4) (3,0) (7,2) noktaları olan ABC üçgeninin bir ikizkenar dik üçgen (İpucu:, ve vektörlerinden yararlanın) SORU 2. Bir ABC üçgeninin
Detaylı18.034 İleri Diferansiyel Denklemler
MIT AçıkDersSistemi http://ocw.mit.edu 18.034 İleri Diferansiyel Denklemler 2009 Bahar Bu bilgilere atıfta bulunmak veya kullanım koşulları hakkında bilgi için http://ocw.mit.edu/terms web sitesini ziyaret
DetaylıOTOMATİK KONTROL SİSTEMLERİ İŞARET AKIŞ DİYAGRAMLARI SIGNAL FLOW GRAPH
OTOMATİK KONTROL SİSTEMLERİ İŞARET AKIŞ DİYAGRAMLARI SIGNAL FLOW GRAPH İŞARET AKIŞ DİYAGRAMLARI İşaret akış diyagramları blok diyagramlara bir alternatiftir. Fonksiyonel bloklar, işaretler, toplama noktaları
Detaylı11. SINIF KONU ANLATIMLI. 1. ÜNİTE: KUVVET VE HAREKET 7. Konu İTME VE ÇİZGİSEL MOMENTUM ETKİNLİK VE TEST ÇÖZÜMLERİ
. SINIF KONU ANLATIMLI. ÜNİTE: KUVVET VE HAREKET 7. Konu İTME VE ÇİZGİSEL MOMENTUM ETKİNLİK VE TEST ÇÖZÜMLERİ 7 İtme ve Çizgisel Momentum. Ünite 7. Konu (İtme ve Çizgisel Momentum) A nın Çözümleri. Eğik
DetaylıAST413 Gezegen Sistemleri ve Oluşumu. Ders 1 : Tarihçe ve Temel Yasalar
AST413 Gezegen Sistemleri ve Oluşumu Ders 1 : Tarihçe ve Temel Yasalar Kopernik (ya da Sıradanlık) İlkesi: "Güneş sıradan bir yıldız ve Dünya da sıradan bir gezegen." Aslında çok uzun zamandır Güneş'ten
Detaylı1. AMAÇ Işınımla ısı transferi olayının tanıtılması, Stefan-Boltzman kanunun ve ters kare kanunun gösterilmesi.
IŞINIMLA ISI TRANSFERİ 1. AMAÇ Işınımla ısı transferi olayının tanıtılması, Stefan-Boltzman kanunun ve ters kare kanunun gösterilmesi. 2. TEORİ ÖZETİ Elektromanyetik dalgalar şeklinde veya fotonlar vasıtasıyla
Detaylı1977 ÜSS. 2 y ifadesi aşağıdakilerden hangisine eşittir? 1 x. 2 y. 1 y. 1 y. 1 x. 2 x. 2 x. 1 x. 1 y. 1 x. 1 y. 1 x. 1 y 2 C) 4 E)
77 ÜSS. ifadesi aşağıdakilerden hangisine eşittir?. C) 4 E). Şekilde a+b+c+d açılarının toplamı kaç dik açıdır? (açılar pozitif önlüdür.) 4 C) 6 7 E) 8 Verilen şekilde açıların ölçüleri verilmiştir. En
DetaylıLYS Y OĞRU MTMTİK TSTİ LYS-. u testte Matematik ile ilgili soru vardır.. evaplarınızı, cevap kâğıdının Matematik Testi için ayrılan kısmına işaretleyiniz.. u testteki süreniz 7 dakikadır.. a ve b asal
DetaylıFizik Dr. Murat Aydemir
Fizik-1 2017-2018 Dr. Murat Aydemir Ankara University, Physics Engineering, Bsc Durham University, Physics, PhD University of Oxford, Researcher, Post-Doc Ofis No: 35 Merkezi Derslikler Binasi murat.aydemir@erzurum.edu.tr
DetaylıELASTİSİTE TEORİSİ I. Yrd. Doç Dr. Eray Arslan
ELASTİSİTE TEORİSİ I Yrd. Doç Dr. Eray Arslan Mühendislik Tasarımı Genel Senaryo Analitik çözüm Fiziksel Problem Matematiksel model Diferansiyel Denklem Problem ile ilgili sorular:... Deformasyon ne kadar
DetaylıT.C. BİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MIM331 MÜHENDİSLİKTE DENEYSEL METODLAR DERSİ
T.C. BİLECİK ŞEYH EDEBALİ ÜNİVERSİTESİ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ MAKİNE VE İMALAT MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ MIM331 MÜHENDİSLİKTE DENEYSEL METODLAR DERSİ 3 NOKTA EĞME DENEY FÖYÜ ÖĞRETİM ÜYESİ YRD.DOÇ.DR.ÖMER KADİR
DetaylıİTKİLİ MOTORLU UÇAĞIN YATAY UÇUŞ HIZI
İTKİLİ MOTORLU UÇAĞIN YATAY UÇUŞ HIZI Mustafa Cavcar Anadolu Üniversitesi Havacılık ve Uzay Bilimleri Fakültesi 26470 Eskişehir Yatay uçuş sabit uçuş irtifaında yeryüzüne paralel olarak yapılan uçuştur.
DetaylıFizik 101-Fizik I 2013-2014. Dönme Hareketinin Dinamiği
-Fizik I 2013-2014 Dönme Hareketinin Dinamiği Nurdan Demirci Sankır Ofis: 364, Tel: 2924332 İçerik Vektörel Çarpım ve Tork Katı Cismin Yuvarlanma Hareketi Bir Parçacığın Açısal Momentumu Dönen Katı Cismin
Detaylı12-B. Polinomlar - 1 TEST. olduğuna göre P(x - 2, y + 4) polinomunun katsayılar toplamı kaçtır? olduğuna göre A B kaçtır? A) 78 B) 73 C) 62 D 58 E) 33
-B TEST Polinomlar -. Py _, i= y- y + 5y- olduğuna göre P( -, y + ) polinomunun katsayılar toplamı. - 6 = A - 5 + - + B - olduğuna göre A B 78 B) 7 6 D 58 E) B) D) - E) -. -a- b = _ + -5i_ -ci eşitliğine
DetaylıTanımlar, Geometrik ve Matemetiksel Temeller. Yrd. Doç. Dr. Saygın ABDİKAN Yrd. Doç. Dr. Aycan M. MARANGOZ. JDF329 Fotogrametri I Ders Notu
FOTOGRAMETRİ I Tanımlar, Geometrik ve Matemetiksel Temeller Yrd. Doç. Dr. Saygın ABDİKAN Yrd. Doç. Dr. Aycan M. MARANGOZ JDF329 Fotogrametri I Ders Notu 2015-2016 Öğretim Yılı Güz Dönemi İçerik Tanımlar
Detaylı