III. BÖLÜM ELEKTRİK POTANSİYELİ
|
|
- Ceren Usta
- 5 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 39 III. BÖLÜM ELEKTRİK POTANSİYELİ 3.1 POTANSİYEL ENERJİ VE İŞ Elektrik alanının içinde yüklü bir parçacık hareket ederse elektrik alani parçacık üzerine bir kuvvet uygular ve iş yapar. F =q. E Yapılan bu iş elektriksel potansiyel olarak ifade edilir. Potansiyel enerji bir cismin bulunduğu konumdan dolayı sahip olduğu enerjidir. Kütle-çekim potansiyel enerjisinin cismin yerden yüksekliğine bağlı olması gibi elektriksel potansiyel de yüklü parçacığın elektrik alan içindeki konumuna bağlıdır. Elektrikle yüklü cisimler ancak bir elektrik alanı içine sokulduklarında potansiyel enerji kazanırlar. Elektrik alan kuvvetleri tarafından bir iş görülünce potansiyel enerjileri düşer. Buna karşılık elektrik yüklü bir cisim herhangi bir dış kuvvet tarafından elektrik alanı içine sokulursa potansiyel enerjisi artar. Genel olarak elektrik alanı yalnızca vektörel bir büyüklük olan E elektrik alan vektörü ile değil aynı zamanda skaler bir büyüklük olan U elektrik potansiyeli ile de nitelenir. Bu iki büyüklük arasında da birbiriyle yakın bir ilişki vardır. Bir elektrik alanı içindeki A ve B gibi iki nokta arasındaki elektrik potansiyel farkını bulmak amacıyla pozitif bir deneme yükü (+q=1c) A noktasından B noktasına hareket ettirilir ve bu hareketi sağlayan dış kuvvet tarafından yapılan iş potansiyel farkına karşılık gelir.
2 40 +Q yükünün alanı içinde bulunan ve F Kuvvetinin etkisi ile dl yolu kadar hareket ettirilen yüklü bir cismin yapacağı iş: A r A +Q r dr +q α F r B dl B diferansiyel işini yapar. Böylece yüklü cismin A noktasından B noktasına gelmesi ile yapılan toplam iş; Burada; F Newton l metre birimlerinde ise W işi Newton.metre veya Joule birimindedir. B denklemde kuvvet için F=q.E yazılırsa olur. W: Newton. Metre veya Joule birimindedir. Yukarıdaki şekilde +Q noktasal yükünün alanı içinde bulunan +q noktasal yükünün A ve B noktası arasında izlediği yol görülmektedir. +q yüküne etki eden F alan kuvveti ile yükün aldığı dl yolu arasındaki açı α ise yukarıdaki denklemdeki vektörlerin ( F.dl ) skaler çarpımları; F.dl = F. dl.cos α olduğundan yazılır. [veya; ] Şekle dikkat edilirse +q yükünün aldığı yol boyunca α açısı değişmektedir. α < 90 0 olan kısımlarda W işi pozitif ve iş alan kuvvetleri tarafından yapılıyor. α > 90 0 olan kısımlarda W işi negatif ve iş dış kuvvetler tarafından yapılmaktadır. Yazılan denklemlerde F kuvvetinin değeri ; olarak yazılırsa denklem Yine yukarıdaki şekle göre olur. olduğu dikkate alınırsa; olur. Yazılan ifadede artık değişken olarak dl yerine +Q noktasal yüküne uzaklığı tanımlayan r dr olarak almak mümkün olmuştur. A ve B noktalarının +Q yüküne uzaklıkları sırasıyla r A ve r B ise denklem;
3 41 olur. İntegral çözülürse yapılan iş; = dır. Bu ifadeden görülmektedir ki; +q yükünün A dan B ye gelmesi ile yapılan iş yükün yörüngesine bağlı olmayıp sadece A ve B noktalarına yani r A ve r B uzaklıklarına bağlıdır. Bu da işin skaler bir büyüklük olduğunu göstermektedir. A ve B noktalarındaki potansiyel enerjiler sırasıyla W A ve W B olduğu kabul edilirse; dir. ( bu iş alan kuvvetleri tarafından yapılmaktadır) Bu denklem alan kuvvetlerinin yaptığı işi verir. Eğer iş alan kuvvetlerine karşı herhangi bir dış kuvvet tarafından yapılıyor ise integral sınırları yer değiştirir veya denklemin önüne negatif işaret gelir. W = = - ( dış kuvvetlerin yapacağı iş) Denklemleri alan şiddetine göre ifade edersek; ve ifadeleri yazılabilir. 3.2 POTANSİYEL VE POTANSİYEL FARKI A ve B noktaları arasında harcanan enerjiye ait denklemi bir kez daha yazarak eşitliğin taraflarını q yüküne bölelim. Denklemdeki; ( ) değeri birim pozitif yük başına alan kuvvetlerinin yaptığı işi gösterir ki buna potansiyel farkı veya kısaca gerilim denir. A ve B noktaları arasındaki potansiyel farkı(gerilim) na U AB dersek; tanımları yapılabilir. Bu ifadeden faydalanarak potansiyel farkı ve gerilim kavramlarının
4 42 Potansiyel farkı veya gerilim: Elektrik alanının A ve B noktaları arasındaki potansiyel farkı +1C luk elektrik yükünün A noktasından B noktasına götürülmesi için alan kuvvetlerinin yaptığı işe denir. A E B (+q=1c) r Potansiyel farkının boyutu enerji/yük ( W/q ) olup birimi SI birim sisteminde elektrik potansiyel farkının birimi joule/coulomb (J/C ) =Volt (V)dur. 1 Volt: 1C luk elektrik yükünü A noktasından B noktasına götürmek için yapılan iş 1 Joule ise bu iki nokta arasındaki potansiyel farkı 1 volttur. Yıldırımlar saniyede 10 5 Coulomb dan daha fazla bir elektriksel yükünü bulutlardan yere aktarabilirler. Bu olay sırasında 10 7 J/C veya 10 7 Voltluk bir elektriksel potansiyel oluşur. A noktasının Potansiyeli U A ve B noktasının potansiyeli de U B ise; Bulunur. Burada U AB > 0 ise A noktasının potansiyelinin B noktasınınkinden büyük U AB <0 ise A noktasının potansiyelinin B noktasınınkinden küçük olacağı anlaşılır. Yukarıda yazılan denklemlerden elektrik işi ifadesi yazılabilir. Şimdi birim pozitif elektrik yükünü b noktası yerine (sonsuz) a götürmek için yapılan iş: ( Uygulamada sıfır potansiyelli nokta olarak toprak veya sonsuzdaki noktalar potansiyelin tanımı şöyle yapılır. alınır ve Elektrik alanı içinde bulunan bir noktanın potansiyeli +1C luk elektrik yükünü o noktadan sonsuza götürmek için alan kuvvetlerinin yaptığı iştir.
5 43 Sıfır potansiyelli nokta olarak(referans noktası) sonsuz seçilerek hesaplanan potansiyele mutlak potansiyel denir. Potansiyel kavramından yararalanarak B noktasının potansiyeli; Referans olarak sonsuz seçilerek elde edilen U A ve U B denklemlerini yeniden yazarak; Yukarıdaki denklem referans noktasını dikkate almadan bulduğumuz ilk denklemin aynısıdır. O halde referans noktasının potansiyel farkına bir etkisinin olmadığı görülmüştür. Referans noktasını sonsuz yerine potansiyeli sıfır kabul edilen bir R noktası seçilirse A noktasının potansiyeli; Potansiyel ve potansiyel farkı da iş ve enerji gibi skaler büyüklüklerdir. Ancak bir yönü olduğundan yönlü skaler büyüklük adını alır. Düzgün elektrik alanı içerisindeki herhangi bir noktanın potansiyeli; Belirsiz integrali ile ifade edilebilir. Bu durumda bir integral sabiti bulunur. İntegral sabiti sınır şartları ve referans noktasının potansiyeli kullanılarak değerlendirilir. ÖZET Elekrik işi (J) A noktasının potansiyeli (V) A noktasının potansiyeli (V) Potansiyelin genel denklemi (V) A noktası ile B noktası arasındaki potansiyel farkı (V) Herhangi bir yük dağılımının oluşturduğu alan içerisinde +q yükünün A noktasından B noktasına gitmesi halinde alan kuvvetlerinin yapacağı işin denklemini: W = q. olarak yazmıştık. İş A ve B noktaları arasındaki yolun şekline bağlı değildir. Aşağıdaki şekle göre +q yükünü A noktasından B noktasına alan kuvvetleri getirmişse B noktasından A noktasına da dış kuvvetler götürecektir.
6 A y +q d B Yukarıdaki denklemlerin toplamının (W 1 + W 2 =0 )sıfır olacağı anlaşılmaktadır. Çünkü A dan B doğru yapılan iş başka bir yoldan B den A ya doğru yapılan işin ters işaretlisidir. B u bize kapalı bir yörünge boyunca yapılan hareket sırasında görülen toplam işin sıfır olacağını gösterir. Zaten bu sonuç enerjinin sakınımını ilkesinin bir gereğidir. Bunu matematiksel olarak q 0 olacağından şeklinde gösterebiliriz. İntegral üzerindeki yuvarlak kapalı bir eğri üzerinden hesaplama yapılacağını gösterir. 3.3 ELEKTRİK YÜKLERİNİN ETRAFINDAKİ POTANSİYEL Aşağıdaki şekilde +Q noktasal yükünün P noktasında oluşturacağı potansiyeli yukarıda açıklanan denklemleri kullanarak hesaplayalım. ve ifadeleri aşağıda yerlerine yazılarak; U P +Q r +p E dl=dr α=o Noktasal yükün etrafındaki herhangi bir noktanın potansiyeli yüke olan uzaklık r ile ters orantılıdır. olması halinde potansiyel sıfırdır.
7 45 Q yükü negatif ise; olur. Şu haldeq yükü pozitif ise potansiyel pozitiftir ve r uzaklığı artıkça potansiyel düşer. Q yükü negatif ise potansiyel negatiftir ve r uzaklığı artıkça potansiyel yükselir. Düzgün olarak yüklenmiş bir kürenin dışındaki potansiyel kürenin bütün yükü küre merkezindeymiş gibi düşünülerek noktasal yükün potansiyeli gibi bulunur. Notasal bir yükün A ve B noktaları arasındaki oluşturdukları potansiyel farkı (gerilim): dr r A A p +Q r dl dr α E Volt. r B B A ve B noktalarının potansiyelleri ayrı ayrı bulunup formülü ile de aynı sonuç bulunabilir. Eğer P noktasının etrafında noktasal yük birden fazla ise; potansiyel skaler bir büyüklük olduğundan potansiyellerin cebirsel toplamı alınır. +Q 1 r 1 r 2 r 3 P - Q 2 +Q 3 Yükler çizgisel bir uzunluk üzerine dağılmış ise; l dq= λ. dl λ r dl λ: çizgisel yük yoğunluğu P Yükler herhangi bir yüzeye dağıtılmış ise; dq= σ.ds S yüzeyi r P σ: yüzeysel yük yoğunluğu ds σ
8 46 Yükler herhangi bir hacim içerisine dağılmış ise;. dv= dq : hacimsel yük oğunluğu Elektrik potansiyelini; noktasal çizgisel yüzeysel ve hacimsel yük ve yük dağılımları tarafından oluşturulduğu düşünülürse toplam potansiyel: Volt 3.4 EŞPOTANSİYEL YÜZEYLER Eş potansiyel yüzeyler ve elektrik kuvvet çizgileri Potansiyelleri bir birine eşit olan noktaları birleştiren sürekli yük dağılımlarının oluşturduğu yüzeylere eşpotansiyel yüzeyler denir. Eş potansiyel yüzeyler eşpotansiyel yüzey çizgileriyle ifade edilirler. Eş potansiyel yüzeyler elektrik alanındaki potansiyel dağılımını gösterirler. Eş potansiyel yüzey çizgileri ile elektrik kuvvet çizgileri birbirlerine diktir. Eş potansiyel yüzeyler ve çizgiler birbirleri ile kesişmezler. Eş potansiyel yüzeyler birbirleri ile kesişmezler. Eş potansiyel iki nokta arasındaki potansiyel farkı sıfırdır. Eş potansiyel yüzeylerde hareket eden yük için harcanan enerji sıfırdır. Yüklü bir cisim eş potansiyel yüzey üzerinde hareket ettirildiğinde yükün potansiyel enerjisinde bir değişiklik olmaz. Noktasal bir yükün eş potansiyel yüzeyi eş merkezli küre yüzeyleridir.
9 ELEKTRİK ALANININ POTANSİYELDEN BULUNMASI Potansiyeli bilinen bir noktanın aşlan şiddeti bir türev işlemi ile kolayca bulunabilir. Önce bunu aşağıdaki şekil üzerinden açıklayalım. Şekilde; n: Eş potansiyel yüzeyin normali vektörü dl: Hareket eilen diferansiyel yol. dn: dl nin E üzerindeki bileşeni α : dl ile dn arasındaki açı Eş potansiyel yüzey üzerinde bulunan q yükü E alanına zıt yönde A noktasından dl yolu kadar hareket ettirilerek B noktasına getirildiğinde; A noktasındaki potansiyeli U iken B ye geldiğinde potansiyeli artarak ( U+dU ) olacaktır. potansiyel ifadesinin her iki tarafının da türevini alarak; diferansiyel ifadesi elde edilir. Burada du birim pozitif yükün E alanı içerisinde dl kadar hareket ettirilmesi halinde yapılan iş veya oluşan potansiyel değişimidir. Şekle göre: dl. cos α =dn yazılırsa; elde edilir. yazılabilir. İki eş potansiyel yüzey E olur ve alan şiddetini veren formül A dn α dl U n B - E U+dU Denklemdeki negatif işaret alan şiddeti vektörünün yüksek potansiyelden alçak potansiyele doğru yönelmiş olduğunu ve potansiyelin alan şiddeti vektörü yönünde azaldığını gösterir. Şekilde dl yolu E ye dik alınırsa (α=90 0 ) cos α= 0 olacağından denklem; olan yüzeyler eşpotansiyel yüzeylerdir. olur. Bu durum U=sabit olmasını gerektirir. Açıklandığı gibi U=sabit ifadesinde vektörüne U potansiyelinin gradyanı denir. Buna göre elektrik alanı potansiyel gradyanının negatif işaretlisidir ve aşağıdaki gibi gösterilir. veya
10 48 Hatırlatma: Vektör cebirinde diferansiyel değişimleri göstermekte kullanılan ve DEL OPERATÖRÜ olarak isimlendirilen (nabla) ile denklemler daha kısa yazılarak ifade edilebilmektedir. Bu sembolün tek başına bir anlamı yoktur. operatörü skaler ve vektörel fonksiyonlarla işlem gördürüldüğünde bir anlam kazanır. İşlemin durumuna göre de isim alır. GRADİENT(GRADYAN) Del operatörü skaler alanlardaki değişim hızlarının incelenmesin kullanılırsa bu işleme Gradient (okunuşu ile gradyan) denir. Skaler bir büyüklük olan U potansiyelinin; Kartezyen koordinatlardaki gradyanı: = i + olduğuna göre: grad U= U = i + Elde edilen denklemde ikinci tarafın bir vektör olduğu görülmektedir. Bu vektörün negatif işaretlisine elektrik alan şiddetidir. ve Silindirik koordinat sisteminde: Küresel koordinat sistemin :***? Örnek: U=3xy 2-2yz potansiyel fonksiyonundan faydalanarak elektrik alanını bulunuz. Örnek : olduğu bilindiğine göre; E yi bulunuz. Burada; dir.. Örnek : olduğu bilindiğine göre; E yi küresel koordinatları kullanarak bulunuz. U yalnız r nin fonksiyonu olduğundan dikkate alınmalıdır. = (i r birim vektörü)
11 49 ÖRNEK PROBLEMLER Örnek 1: Q elektrik yükü uzunluğu 2a olan bir çubuk üzerine düzgün bir biçimde dağılmıştır. Çubuğun tam ortasından geçen dikme üzerinde x uzaklığındaki P noktasındaki potansiyeli bulunuz. +a y dq dy r 0 y x P x λ Hatırlatma: -a Örnek 2: q yüklerine sahip olan bir dipol x ekseni boyunca şekilde verildiği gibi yerleştirilmişlerdir. a) P noktasının potansiyelini bulunuz. b) +Q yükünü sonsuzdan P noktasına getirmek için yapılan işi bulunuz. c) a > > l için p noktasının potansiyelini yaklaşık olarak bulunuz. d) P noktasındaki elektrik alanının büyüklüğünü ve yönünü c şıkkında bulunan yaklaşık potansiyel ifadesinden elde ediniz. l P x -q +q a a) b) (J) c) d) idi. dn = da ve alan x ekseni doğrultusunda olduğundan n = i Örnek 3: Çizgisel yük yoğunluğu 10 μc/m olan yük dağılımının yük ekseninden r=2m uzaklığında bulunan P noktasının alanını ve U 0 =0 olarak r o = 4m deki toprağı kabül ederek r=2m deki noktanın potansiyelini bulunuz. = 0
12 50 dl λ 2m 4m U 0 = 0 Örnek 4: E=10 3 i+10 3 j (V7m) alanı içinde bulunan q=6 μc noktasal yükünün A(-2;0) noktasından B(3;5) noktasına getirmek için yapılacak işi vre bu iki nokta arasındaki gerilimi bulunuz. ve Örnek 5: q 1 =20 μc noktasal yükünün alanı içinde q 2 =-5 μc noktasal yükünü sonsuz ( )dan r 0 =10m uzaklığına getirmek için yapılan işi bulunuz. = 0 Örnek 6: Yarıçapı R olan çok uzun ve birim uzunluğunda λ kadar yük bulunduran bir silindirin ekseninden r 1 ve r 2 kadar uzaklıkta bulunan iki nokta arasındaki gerilimi bulunuz. r 1 > R ve r 2 > R dir. R r 1 n A (V) r 2 B
13 51 Örnek 7: Pozitif x ekseni yönünde E=400i lik düzgün bir elektrik alanı vardır.0(0;0) noktasını sıfır potansiyelli nokta kabul ederek; A(-4m;0) B(2m;1m) C(0;3m) noktalarının potansiyellerini bu noktalar arasındaki gerilimleri bulunuz. y E=400 i A (-40) 0(00) B (21) x C (0-3). Örnek 8: Bir skaler potansiyel U = 2 y 3/2 ile tanımlanmıştır. (000) (300) ve (040) noktalarındaki alan şiddetlerini bulunuz. Örnek 9: U 0 potansiyelindeki iç küresinin yarıçapı a ve 0 potansiyeldeki dış kürenin yarıçapı b olan bir küresel kapasitörde küreler arasındaki potansiyel dağılımı olarak veriliyor. Küreler arasındaki elektrik alan şiddetini bulunuz. 0 0
14 ALANLAR TEORİSİNDE KULLANILAN BAZI ÖNEMLİ VEKTÖREL İŞLEMLER VE TEOREMLER 1. DİVERGENCE(DİVERJANS): Hacim sıfıra giderken söz konusu hacmi sınırlayan kapalı yüzeyden dışarı çıkan net akı miktarına A vektör alanının diverjansı denir. A.ds Ax Ay Az diva= S Lim Kartezyen koordinatlarda ;.A= + + V0 V x y z Elektrik akı yoğunluğu D vektörel bir fonksiyon olduğuna göre: div D =. D =( i + ) ( Dx i +Dy J+Dz k ) = + divd= lim0 V S D. ds V Gauss kanunundan s olduğundan div D= = (hacimsel yük yoğunluğu) div D= I. Maksvel Denklemi Eğer operatörü bir vektör fonksiyonu üzerinde işlem gördürüyorsa işlemin sonucu skaler bir fonksiyon olacaktır. Vektörel alandaki değişim hızını veren bu ifadenin eşitliğine diverjans denir. Kısaca div. şeklinde fonksiyonun önüne yazılır. Statik elektrik alanı elektromanyetik alanın özel bir halidir. Elektromanyetik alanın temel denklemlerinden birisi olan; (1. Maxwell denklemi) denklemini aşağıdaki gibi yazalım; Bir vektör alanın diverjansı skaler çarpımından anlaşılacağı gibi skaler bir büyüklüktür. denkleminde E yerine daha önce ifade edilen; yazılırsa; denklemi elde edilir. Bu diferansiyel denkleme Poisson denklemi denir. Poisson denklemini açık olarak yazarsak;
15 53 Yukarıdaki denklemde hacimsel yük yoğunluğu (ρ) nun sıfır olması yani yüksüz bir ortamda denklem: Elde edilen bu yeni denkleme de Laplace denklemi veya potansiyel denklemi denir. Örnek 1: r = x i + y j+z k vektörünün diverjansını bulunuz.. r =( i + ) ( x i +y J+ z k ) = + = 3 Örnek 2: H =Hx i +Hy J+Hz k vektör fonksiyonunu diverjansını gösteriniz.. H = + 2. DİVERJANS TEOREMİ( GAUSS TEOREMİ): Diverjans teoremi bir vektör alanının diverjansının hacim integrali ile normal bileşeninin yüzey integralini ilişkilendirmektedir. Sürekli olarak diferansiyeli alınabilen bir vektör alanının kapalı bir yüzeyden dışa doğru net akısının bu yüzey ile sınırlanan bölge boyunca diverjansının integraline eşit olduğunu ifade etmektedir. (diverjans Teoreminin matematiksel ifadesi) Diverjans teoremi elektromanyetik teoride kapalı bir yüzey integralinin eşdeğer bir hacim integraline veya bunun tersine dönüştürülmesi için çok yaygın olarak kullanılır. Örnek : Yarı çapı r olan bir kürenin hacmini diverjans teoremini kullanarak bulunuz. ve (önceki örneklerden) kürenin hacmi. Örnek 1: V=8x+4y 2 olduğuna göre (000) (030) (300) ve (330) noktalarının alan şiddetlerini bulunuz. (000) için E= -8i (030) için E= -8i-24j (300) için E= -8i (330) için E= -8i-24j
16 54 Örnek 2: x 2 +y 2 = 9 silindiri ve x = 0 y = 0 z = 2 düzlemleri ile sınırlanan bölgede; vektör alanı için diverjans teoremini doğrulayınız. Çözüm: ds 4 ds 2 ds 1 Silindirk koordinatlarda hacim integrali hesaplanarak; D ϕ ρ ds 3 ds 5 Şimdi yukarıdaki silindir şekline göre alanları sırasıyla hesaplayalım. y=0 için için x=0 için için ρ=3 için için Burada; olduğundan yazılır ve x=3cosϕ ve y= 3sinϕ değerleri yerlerine yazılıp integral işlemi yapılarak bulunur. z= 2 için için x=ρ.cosϕ yerine konularak integral çözüldüğünde; elde edilir. Son olarak; z= 2 için için doğrulamaktadır. elde edilen sonuç diverjans Teoremini
17 55 3. BİR VEKTÖR ALANININ ROTASYONELİ (CURL Ü): nın işlem yaptığı başka bir durum da vektörel bir fonsiyon ile çapraz vektörel çarpım yapılarak yeni bir sonuç vektör elde etmektir. Rotasyonel bir vektör alanı içindeki bir nokta etrafındaki dönme eğilimini ölçer. Vektör alanının rotasyonel inin fiziksel önemi herhangi bir biçimde küçük bir yüzey alanı etrafında alınan vektör alanının birim yüzey alanı başına sirkülasyonunu(dolaşımını) temsil etmesidir. Yönü yüzeyin düzlemine normaldir. Farklı ifadeyle eğer kapalı elementsel yol etrafında bir vektör alanının çizgisel integrali sıfır değilse vektör alanının rotasyonel i de sıfır değildir ve vektör alanı rotasyonel dir denilir. A lim s n 0 1 a s n c Adl Bundan böyle daima olarak ifade edilecektir. Bir A vektörünün rotasyonelinin ( ) Dikdörtgen Koordinatlarda Silindirik ve küresel koordinatlardaki ifadeleri aşağıda verilmiştir. max Kartezyen Koordinatlarda bir A vektörünün Rotasyoneli; Veya; Silindirik Koordinatlarda bir A vektörünün Rotasyoneli; Küresel Koordinatlarda bir A vektörünün Rotasyoneli;
18 56 Örnek 1: f (xyz) sürekli olarak diferansiyeli alınabilen bir fonksiyon ise olduğunu gösteriniz. Skaler f (xyz) fonksiyonunun gradyanı; ve nin rotasyoneli; f nin sürekli olarak diferansiyelinin alınabilmesi için; ve olması gerekir. Buradan olur. 4. STOKES TEOREMİ Stokes teoremi açık bir yüzey üzerinden bir vektör alanın rotasyonelinin yüzey integrali aynı yüzeyi çevreleyen kapalı çevre üzerinden söz konusu vektör alanının çizgisel integraline eşittir. Örnek : çizgi integrali verilmiştir. Bu integralin herhangi iki nokta arasındaki yola bağlı olup olmadığını Stokes teoreminden bulunuz. ise olur. Verilen çizgi integral verilen x-y düzleminde bir eğri olduğundan curl yalnızca z bileşenini kapsar. Yani yalnız z bileşeninin sıfır olduğunu ispatlamalıyız.(x-y düzleminin normali z doğrultusundadır.) ve Bu durumda çizgisel integral herhangi iki nokta arasındaki yola bağlı değildir. Örnek : olduğunu gelişi güzel bir yüzey üzerine integre ederek ve Stokes teoremini kullanarak ispatlayınız. Çözüm: kapalı bir eğri ile sınırlanmış rast gele bir s yüzeyi alalaım. Kapalı yüzeyde bir E vektör alanı varsa bunun kapalı yüzey üzerine integre edilmiş rotasyonu(curl ü) ; dir. Stokes teoreminden; ise dır. Çünkü kapalı yol üzerine yapılan iş sıfırdır. Böylece yazılırsa; olmayacağından olmalıdır.
19 57 Çalışma sorusu : F=(2z+5)a x +(3x-2)a y +(4x-1)a z ise x 2 +y 2 +z 2 =4 ve z 0 yarı küresi üzerinde Stokes teoremini doğrulayınız. 5. GREEN TEOREMİ ALANLARIN SINIFLANDIRILMASI A vektörü v hacmi içinde ve bu hacmin s yüzeyindeki her yerde sürekli olarak diferansiyeli alınabilen tek değerli bir fonksiyon ise diverjans teoremine göre; (1) yazılır. Eğer A vektör alanı bir ϕ skaler alanı ve bir ψ vektör alanının çarpımı olarak tanımlanırsa (2) ilk yazılan denklem yerine yazılırsa (3) sonucu elde edilir. eşitliği birinci 1. Green özdeşliği olarak bilinir. ϕ ve ψ aralarında değiştirilerek (5) olarak yazılabilir. (3) den (4) çıkartılarak ikinci Green özdeşliği veya Green teoremi (6) elde edilir ϕ = ψ özel durumu için birinci Green özdeşliği (7) olur. ALANLARIN SINIFLANDIRILMASI Bir vektör alanının diverjansı ve rotasyonel i bağımsız işlemler olduğundan ikisi bir alanı tamamen tanımlamak için yetersizdir. Gerçekte elektromanyetik alan çalışmasında alanlar dört temel sınıflandırmaya ayrılabil ektedir. Alan problemlerinin çözümünde çalışılan alanın hangi sınıfa düştüğünü bilmek bu problemin çözümü için kullanılması gereken işlemi belirlemeye yardımcı olur.
20 58 ÇALIŞMA SORULARI Soru 1: Şekli verilen düzgün yüklü dairesel halkanın ekseni üzerindeki potansiyeli ve bundan yararlanarak p noktasının alan şiddeti ifadesini yazınız.. y dl Hatırlatma: (V/m) 0 a r θ x P x z Soru 2: a) Şekil de gösterilen düzgün dağılmış σ yük yoğunluğu bulunan levhanın ekseni üzerindeki bir P noktasında elektriksel potansiyelini a b hesaplayınız. b) P noktasındaki elektrik alanı (a) şıkkında bulduğunuz potansiyeli kullanarak elde ediniz.. Ϭ x P Soru 3: Şekli verilen dipol sisteminde P noktasının P potansiyelini ve elektrik alanını bulunuz. r 1 ( C: ) +q θ 1 i r r r 2 l θ 2 - q
21 59 Soru 4 : Q 1 =2μC Q 2 =1μC ve Q 3 =- 4μC olan noktasal yükleri x-y düzleminde sırasıyla M 1 (20;0)cm M 2 (-20;0)cm ve M 3 (0;40)cm noktalarında bulunduklarına göre; a) P 1 (0;0)cm ve P 2 (20;40)cm noktalarındaki alan şiddetlerini b) Bu noktaların elektrik potansiyellerini c) P 1 ve P 2 noktaları arasındaki potansiyel farkını d) q= μc noktasal yükünü P 1 den P 2 noktasına getirmek için görülecek işi hesaplayınız. (Yukarıdaki tüm yüklerin bulundukları ortam için r=5 tir.) Soru 5 : r=x i+y j+z k olduğuna göre 1/r nin gradyanının -1/r 2.u r olduğunu gösteriniz. Soru 6: Elektrik alanı içindeki potansiyel fonksiyonu V=x 2 +y 2 -zy dir.(234)m noktasının alan şiddetini ve yönünü bulunuz. [ 538 V/m] Soru 7: ρ = 20 μc/m çizgisel yük yoğunluğu hem Ox ve hem Oy eksenleri boyunca uzanmaktadır. P(333)m noktasında D yi hesaplayınız. Cevap: O Soru 8: Şekildeki sonsuz uzun ve düzgün çizgisel yükün alanı içinde U ab =10 v ve U bc =6V olduğuna göre c uzaklığının değerini hesaplayınız.(c: c=303m) λ c/m 1m a b c 2m x c =? Soru 9: -60 μc luk bir yükten 20 ve 40 cm uzaklıktaki iki nokta arasındaki potansiyel farkını +2μC luk bir yükü alçak potansiyelli noktadan yüksek potansiyelli noktaya götürmek için gerekli işi hesaplayınız. (Cevap : l35. l0 6 V 2 70 Jül)
22 60 ÖZET TEOREMLER VE KISA AÇIKLAMALARI VEKTÖR İŞLEMLERİ VE KISA AÇIKLAMALARI BAZI ÖNEMLİ TEOREMLER
23 61 BAZI ÖNEMLİ VEKTÖR İŞLEMLERİNE AİT FORMÜLLER Skaler fonksiyonun laplasyanı
ELEKTRİKSEL POTANSİYEL
ELEKTRİKSEL POTANSİYEL Elektriksel Potansiyel Enerji Elektriksel potansiyel enerji kavramına geçmeden önce Fizik-1 dersinizde görmüş olduğunuz iş, potansiyel enerji ve enerjinin korunumu kavramları ile
DetaylıTEMEL İŞLEMLER KAVRAMLAR
EM 420 Yüksek Gerilim Tekniği TEMEL İŞLEMLER VE KAVRAMLAR YRD.DOÇ. DR. CABBAR VEYSEL BAYSAL ELEKTRIK & ELEKTRONIK YÜK. MÜH. Not: Tüm slaytlar listelenen ders kaynaklarından alıntı yapılarak ve faydalanılarak
DetaylıEMAT ÇALIŞMA SORULARI
EMAT ÇALIŞMA SORULARI 1) A = 4. ı x 2. ı y ı z ve B = ı x + 4. ı y 4. ı z vektörlerinin dik olduğunu gösteriniz. İki vektörün skaler çarpımlarının sıfır olması gerekir. A. B = 4.1 + ( 2). 4 + ( 1). ( 4)
DetaylıELEKTROMANYETIK ALAN TEORISI
ELEKTROMANYETIK ALAN TEORISI kaynaklar: 1) Electromagnetic Field Theory Fundamentals Guru&Hiziroglu 2) A Student s Guide to Maxwell s Equations Daniel Fleisch 3) Mühendislik Elektromanyetiğinin Temelleri
DetaylıELEKTROMANYETİK DALGALAR DERSİ YAZ DÖNEMİ
DERS İÇERİĞİNE GENEL BAKIŞ ELEKTROMANYETİK DALGALAR DERSİ 2015-2016 YAZ DÖNEMİ Yrd. Doç. Dr. Seyit Ahmet Sis seyit.sis@balikesir.edu.tr, MMF 7. kat, ODA No: 3, Dahili: 5703 1 DERS İÇERİĞİNE GENEL BAKIŞ
DetaylıBu bölümde Coulomb yasasının bir sonucu olarak ortaya çıkan Gauss yasasının kullanılmasıyla simetrili yük dağılımlarının elektrik alanlarının çok
Gauss Yasası Bu bölümde Coulomb yasasının bir sonucu olarak ortaya çıkan Gauss yasasının kullanılmasıyla simetrili yük dağılımlarının elektrik alanlarının çok daha kullanışlı bir şekilde nasıl hesaplanabileceği
DetaylıBölüm 24 Gauss Yasası
Bölüm 24 Gauss Yasası Elektrik Akısı Gauss Yasası Gauss Yasasının Yüklü Yalıtkanlara Uygulanması Elektrostatik Dengedeki İletkenler Öğr. Gör. Dr. Mehmet Tarakçı http://kisi.deu.edu.tr/mehmet.tarakci/ Elektrik
Detaylı2-MANYETIK ALANLAR İÇİN GAUSS YASASI
2-MANYETIK ALANLAR İÇİN GAUSS YASASI Elektrik yükleri yani pozitif ve negatif yükler birbirlerinden ayrı ve izole halde düşünülebilirler. Bu durum, Kuzey ve güney manyetik kutuplar için de söz konusu olabilir
DetaylıFİZ 216 ELEKTRİK ve MANYETİZMA GRADİYENT DİVERJANS ROTASYONEL (KÖRL) HELMHOLTZ TEOREMİ KOORDİNAT SİSTEMLERİ
FİZ 216 ELEKTRİK ve MANYETİZMA GRADİYENT DİVERJANS ROTASYONEL (KÖRL) HELMHOLTZ TEOREMİ KOORDİNAT SİSTEMLERİ (del) operatörü, Bir f skaler alanına etkirse: f GRADİYENT Bir A vektör alanı ile skaler çarpılırsa:
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 9 Ağırlık Merkezi ve Geometrik Merkez Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R. C. Hibbeler, S. C. Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 9. Ağırlık
DetaylıDİELEKTRİKLER 5.1 ELEKTRİK ALANI İÇİNDEKİ YALITKAN ATOMUNUN DAVRANIŞI
83 V. BÖLÜM DİELEKTRİKLER 5.1 ELEKTRİK ALANI İÇİNDEKİ YALITKAN ATOMUNUN DAVRANIŞI Yalıtkanlarda en dış yörüngedeki elektronlar çekirdeğe güçlü bağlı olup serbest elektrik yükü içermez. Mükemmel bir Yalıtkan
DetaylıELEKTRİK-ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ ELEKTROMANYETİK DALGA TEORİSİ VİZE SORULARI :.. OKUL NO ADI SOYADI
ELEKTRİK-ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ ELEKTROMANYETİK DALGA TEORİSİ VİZE SORULARI 18.04.2011 OKUL NO :.. ADI SOYADI :.. S-1 z-ekseni boyunca az yönünde 15A akı taşıya bir akı fila a ı mevcuttur. H yi Kartezyen
DetaylıFİZ 216 ELEKTRİK ve MANYETİZMA GRADİYENT DİVERJANS ROTASYONEL (KÖRL) KOORDİNAT SİSTEMLERİ HELMHOLTZ TEOREMİ
FİZ 216 ELEKTRİK ve MANYETİZMA GRADİYENT DİVERJANS ROTASYONEL (KÖRL) KOORDİNAT SİSTEMLERİ HELMHOLTZ TEOREMİ GRADİYENT: f(,y,z) her noktada sürekli ve türevlenebilir bir skaler alan olsun. Herhangi bir
DetaylıElektrostatik Elektrik Alan Elektrik Akı Kondansatör. Kaynak : Serway-Beichner Bölüm 23, 24, 26
Elektrostatik Elektrik Alan Elektrik Akı Kondansatör Kaynak : Serway-Beichner Bölüm 23, 24, 26 İndüksiyon Nötr Maddenin indüksiyon yoluyla yüklenmesi (Bir yük türünün diğer yük türüne göre daha fazla olması)
DetaylıFizik II Elektrik ve Manyetizma Elektriksel Potansiyel
Ders Hakkında FizikII Elektrik ve Manyetizma Dersinin Amacı Bu dersin amacı, fen ve mühendislik öğrencilerine elektrik ve manyetizmanın temel kanunlarını lisans düzeyinde öğretmektir. Dersin İçeriği Hafta
DetaylıMIT 8.02, Bahar 2002 Ödev # 1 Çözümler
Adam S. Bolton bolton@mit.edu MIT 8.02, Bahar 2002 Ödev # 1 Çözümler 15 Şubat 2002 Problem 1.1 Kütleçekim ve Elektrostatik kuvvetlerin bağıl şiddetleri. Toz parçacıkları 50 µm çapında ve böylece yarıçapları
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 10 Eylemsizlik Momentleri Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R. C.Hibbeler, S. C. Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 10. Eylemsizlik Momentleri
DetaylıÖdev 1. Ödev1: 600N luk kuvveti u ve v eksenlerinde bileşenlerine ayırınız. 600 N
Ödev 1 Ödev1: 600N luk kuvveti u ve v eksenlerinde bileşenlerine ayırınız. 600 N 1 600 N 600 N 600 N u sin120 600 N sin 30 u 1039N v sin 30 600 N sin 30 v 600N 2 Ödev 2 Ödev2: 2 kuvvetinin şiddetini, yönünü
DetaylıRİJİT CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ
RİJİT CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ MUTLAK GENEL DÜZLEMSEL HAREKET: Genel düzlemsel hareket yapan bir karı cisim öteleme ve dönme hareketini eşzamanlı yapar. Eğer cisim ince bir levha olarak gösterilirse,
DetaylıFİZİK II - Final UYGULAMA
FİZİK II - Final UYGULAMA Problem 1 /Ders 1 (Elektrik Alan ve Kuvvet) Şekildeki gibi 1.00 g lık yüklü bir mantar top ince bir iplikle düzgün bir elektrik alanının bulunduğu bölgede asılıyor. İpin yatayla
DetaylıELEKTROMANYETİK ALAN TEORİSİ
ELEKTROMANYETİK ALAN TEORİSİ Hafta Konu 1 Vektör Analizi 2 Koordinat Sistemleri ve Dönüşümler 3 Elektrik Yükleri ve Alanlar 4 Elektriksel Akı ve Gauss Yasası 5 Diverjansın Fiziksel Anlamı ve Uygulamaları
DetaylıEŞ POTANSİYEL VE ELEKTRİK ALAN ÇİZGİLERİ. 1. Zıt yükle yüklenmiş iki iletkenin oluşturduğu eş potansiyel çizgileri araştırıp bulmak.
EŞ POTANSİYEL VE ELEKTRİK ALAN ÇİZGİLERİ AMAÇ: 1. Zıt yükle yüklenmiş iki iletkenin oluşturduğu eş potansiyel çizgileri araştırıp bulmak. 2. Bu eş potansiyel çizgileri kullanarak elektrik alan çizgilerinin
DetaylıMühendislik Mekaniği Dinamik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Dinamik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 17 Rijit Cismin Düzlemsel Kinetiği; Kuvvet ve İvme Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Dinamik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok.
DetaylıAdı ve Soyadı : Nisan 2011 No :... Bölümü :... MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ARA SINAV SORULARI
Adı ve Soyadı :................ 16 Nisan 011 No :................ Bölümü :................ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ARA SINAV SORULARI 1) Aşağıdakiler hangisi/hangileri doğrudur? I. Coulomb yasasındaki Coulomb
DetaylıElektromanyetik Alan Kaynakları (1)
(4) Elektrostatik Giriş Elektrostatik zamana bağlı olarak değişen elektrik alanlar için temel oluşturur. Pek çok elektronik cihazın çalışması elektrostatik üzerine kuruludur. Bunlara örnek olarak osiloskop,
DetaylıELEKTROMANYETİK ALAN TEORİSİ
ELEKTROMANYETİK ALAN TEORİSİ Hafta Konu 1 Vektör Analizi 2 Koordinat Sistemleri ve Dönüşümler 3 Elektrik Yükleri ve Alanlar 4 Elektriksel Akı ve Gauss Yasası 5 Diverjansın Fiziksel Anlamı ve Uygulamaları
DetaylıTEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Eş Merkezli Küresel Elektrot Sistemi
TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Eş Merkezli Küresel Elektrot Sistemi Merkezleri aynı, aralarında dielektrik madde bulunan iki küreden oluşur. Elektrik Alanı ve Potansiyel Yarıçapları ve ve elektrotlarına uygulanan
DetaylıManyetik Alan Şiddeti ve Ampere Devre Yasası
Manyetik Alan Şiddeti ve Ampere Devre Yasası Elektrik alanlar için elektrik akı yoğunluğunu, elektrik alan şiddeti cinsinden tanımlamıştık. Buna benzer şekilde manyetik alan şiddetiyle manyetik akı yoğunluğu
DetaylıKUVVET, MOMENT ve DENGE
2.1. Kuvvet 2.1.1. Kuvvet ve cisimlere etkileri Kuvvetler vektörel büyüklüklerdir. Kuvvet vektörünün; uygulama noktası, kuvvetin cisme etkidiği nokta; doğrultu ve yönü, kuvvetin doğrultu ve yönü; modülüyse
DetaylıJeodezi
1 Jeodezi 5 2 Jeodezik Eğri Elipsoid Üstünde Düşey Kesitler Elipsoid yüzünde P 1 noktasındaki normalle P 2 noktasından geçen düşey düzlem, P 2 deki yüzey normalini içermez ve aynı şekilde P 2 de yüzey
DetaylıYÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİNİN UYGULAMA ALANLARI
YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİNİN UYGULAMA ALANLARI Yüksek gerilim tekniğinin gelişiminde olanak sağlayan en önemli etken, bu sayede büyük miktarda enerjinin bir noktadan diğerine ekonomik bir biçimde taşınabilmesidir.
Detaylı1. Hafta Uygulama Soruları
. Hafta Uygulama Soruları ) x ekseni, x = doğrusu, y = x ve y = x + eğrileri arasında kalan alan nedir? ) y = x 3 ve y = 4 x 3 parabolleri arasında kalan alan nedir? 3) y = x, x y = 4 eğrileri arasında
Detaylıolduğundan A ve B sabitleri sınır koşullarından
TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Eş Merkezli Küresel Elektrot Sistemi Merkezleri aynı, aralarında dielektrik madde bulunan iki küreden oluşur. Elektrik Alanı ve Potansiyel Yarıçapları ve ve elektrotlarına uygulanan
DetaylıGerçekte yükler yayılı olup, tekil yük problemlerin çözümünü kolaylaştıran bir idealleştirmedir.
STATIK VE MUKAVEMET 4. Ağırlık Merkezi AĞIRLIK MERKEZİ Gerçekte yükler yayılı olup, tekil yük problemlerin çözümünü kolaylaştıran bir idealleştirmedir. Statikte çok küçük bir alana etki eden birbirlerine
DetaylıNoktasal Cismin Dengesi
Noktasal Cismin Dengesi Bu bölümde; Kuvvetleri bieşenlerine ayırma ve kartezyen vektör şeklinde ifade etme yöntemleri noktasal cismin dengesini içeren problemleri çözmede kullanılacaktır. Bölüm 3 DOÇ.DR.
DetaylıKarabük Üniversitesi, Mühendislik Fakültesi...www.IbrahimCayiroglu.com. STATİK (2. Hafta)
AĞIRLIK MERKEZİ STATİK (2. Hafta) Ağırlık merkezi: Bir cismi oluşturan herbir parçaya etki eden yerçeki kuvvetlerinin bileşkesinin cismin üzerinden geçtiği noktaya Ağırlık Merkezi denir. Şekil. Ağırlık
DetaylıMimar Sinan Güzel Sanatlar Üniversitesi, Fizik Bölümü Fizik II Dersi Birinci Ara Sınavı
Mimar Sinan Güzel Sanatlar Üniversitesi, Fizik Bölümü Fizik II Dersi Birinci Ara Sınavı 9 Mart 20 Hazırlayan: Yamaç Pehlivan Başlama saati: :00 Bitiş Saati: 2:20 Toplam Süre: 80 Dakika Lütfen adınızı ve
DetaylıSIĞA VE DİELEKTRİKLER
SIĞA VE DİELEKTRİKLER Birbirlerinden bir boşluk veya bir yalıtkanla ayrılmış iki eşit büyüklükte fakat zıt işaretli yük taşıyan iletkenlerin oluşturduğu yapıya kondansatör adı verilirken her bir iletken
Detaylıelektrikle yüklenmiş
ELEKTRİK ALANLARI Birkaç basit deneyle elektrik yüklerinin ve kuvvetlerinin varlığı kanıtlanabilmektedir. Örneğin; Saçınızı kuru bir günde taradıktan sonra, tarağı küçük kağıt parçalarına dokundurursanız
DetaylıGiriş Bir çok mekanik problemi Newton yasaları ile çözülebilir, ancak bu teknik bazı problemlerin çözümünde yetersiz kalabilir yada çok zor bir yaklaş
Bölüm 7 Enerji Giriş Bir çok mekanik problemi Newton yasaları ile çözülebilir, ancak bu teknik bazı problemlerin çözümünde yetersiz kalabilir yada çok zor bir yaklaşım halide gelebilir. Bu tür problemlerin
DetaylıSTATIK VE MUKAVEMET 4. Ağırlık Merkezi. Yrd. Doç. Dr. NURHAYAT DEĞİRMENCİ
STATIK VE MUKAVEMET 4. Ağırlık Merkezi Yrd. Doç. Dr. NURHAYAT DEĞİRMENCİ AĞIRLIK MERKEZİ Gerçekte yükler yayılı olup, tekil yük problemlerin çözümünü kolaylaştıran bir idealleştirmedir. Statikte çok küçük
DetaylıFİZİK-II DERSİ LABORATUVARI ( FL 2 5 )
FİZİK-II DERSİ LABORATUVARI ( FL 2 5 ) EŞ POTANSİYEL VE ELEKTRİK ALAN ÇİZGİLERİ AMAÇ: 1. Zıt yükle yüklenmiş iki iletkenin oluşturduğu eş potansiyel çizgileri araştırıp bulmak. 2. Bu eş potansiyel çizgileri
DetaylıYRD.DOÇ. DR. CABBAR VEYSEL BAYSAL ELEKTRIK & ELEKTRO NIK Y Ü K. M Ü H.
EM 420 Yüksek Gerilim Tekniği EŞ MERKEZLİ KÜRESEL ELEKTROT SİSTEMİ YRD.DOÇ. DR. CABBAR VEYSEL BAYSAL ELEKTRIK & ELEKTRO NIK Y Ü K. M Ü H. Not: Tüm slaytlar, listelenen ders kaynaklarından alıntı yapılarak
DetaylıStatik Manyetik Alan
Statik Manyetik Alan Amper Kanunu Manyetik Vektör Potansiyeli Maxwell in diverjans eşitliği Endüktans 1 Amper Kanununun İntegral Formu 2 Amper Kanununun İntegral Formu z- ekseni boyunca uzanan çok uzun
DetaylıBölüm 2. Bir boyutta hareket
Bölüm 2 Bir boyutta hareket Kinematik Dış etkenlere maruz kalması durumunda bir cismin hareketindeki değişimleri tanımlar Bir boyutta hareketten kasıt, cismin bir doğru boyunca hareket ettiği durumların
DetaylıJFM 301 SİSMOLOJİ ELASTİSİTE TEORİSİ Elastisite teorisi yer içinde dalga yayılımını incelerken çok yararlı olmuştur.
JFM 301 SİSMOLOJİ ELASTİSİTE TEORİSİ Elastisite teorisi yer içinde dalga yayılımını incelerken çok yararlı olmuştur. Prof. Dr. Gündüz Horasan Deprem dalgalarını incelerken, yeryuvarının esnek, homojen
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 2 Kuvvet Vektörleri Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö.Soyuçok. 2 Kuvvet Vektörleri Bu bölümde,
DetaylıKATI CİSİMLERİN BAĞIL İVME ANALİZİ:
KATI CİSİMLERİN BAĞIL İVME ANALİZİ: Genel düzlemsel hareket yapmakta olan katı cisim üzerinde bulunan iki noktanın ivmeleri aralarındaki ilişki, bağıl hız v A = v B + v B A ifadesinin zamana göre türevi
DetaylıManyetik Alanlar. Benzer bir durum hareketli yükler içinde geçerli olup bu yüklerin etrafını elektrik alana ek olarak bir manyetik alan sarmaktadır.
Manyetik Alanlar Manyetik Alanlar Duran ya da hareket eden yüklü parçacığın etrafını bir elektrik alanın sardığı biliyoruz. Hatta elektrik alan konusunda şu sonuç oraya konulmuştur. Durgun bir deneme yükü
DetaylıELEKTROMANYETİK DALGALAR
ELEKTROMANYETİK DALGALAR Hareket eden bir yük manyetik alan oluşturur. Yük sabit hızla hareket ederse, sabit bir akım ve sabit bir manyetik alan oluşturur. Yük osilasyon hareketi yaparsa değişken bir manyetik
DetaylıHareket halindeki elektrik yüklerinin oluşturduğu bir sistem düşünelim. Belirli bir bölgede net bir yük akışı olduğunda, akımın mevcut olduğu
Akım ve Direnç Elektriksel olaylarla ilgili buraya kadar yaptığımız tartışmalar durgun yüklerle veya elektrostatikle sınırlı kalmıştır. Şimdi, elektrik yüklerinin hareket halinde olduğu durumları inceleyeceğiz.
DetaylıKATI CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ
KATI CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ Bu bölümde, düzlemsel kinematik, veya bir rijit cismin düzlemsel hareketinin geometrisi incelenecektir. Bu inceleme, dişli, kam ve makinelerin yaptığı birçok işlemde
DetaylıA A = A 2 x + A 2 y + A 2 z (1) A A. Üç-boyutlu uzayda, iki tane vektörü kartezyen koordinatlarda dikkate alalım: A = Axˆx + A y ŷ + A z ẑ,
Vektör Analizi(Özet) Bir vektörün büyüklüğü(boyu) Birim vektör A A = A 2 + A 2 y + A 2 z (1) A â A (2) İki vektörün skaler(nokta) çarpımı Üç-boyutlu uzayda, iki tane vektörü kartezyen koordinatlarda dikkate
DetaylıDÜZLEMDE GERİLME DÖNÜŞÜMLERİ
3 DÜZLEMDE GERİLME DÖNÜŞÜMLERİ Gerilme Kavramı Dış kuvvetlerin etkisi altında dengedeki elastik bir cismi matematiksel bir yüzeyle rasgele bir noktadan hayali bir yüzeyle ikiye ayıracak olursak, F 3 F
DetaylıDİNAMİK. Ders_9. Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü. Ders notları için: GÜZ
DİNAMİK Ders_9 Doç.Dr. İbrahim Serkan MISIR DEÜ İnşaat Mühendisliği Bölümü Ders notları için: http://kisi.deu.edu.tr/serkan.misir/ 2018-2019 GÜZ RİJİT CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ: ÖTELENME&DÖNME Bugünün
DetaylıFİZK Ders 5. Elektrik Alanları. Dr. Ali ÖVGÜN. DAÜ Fizik Bölümü.
FİZK 104-0 Ders 5 Elektrik Alanları Dr. Ali ÖVGÜN DAÜ Fizik Bölümü Kaynaklar: -Fizik. Cilt (SERWAY) -Fiziğin Temelleri.Kitap (HALLIDAY & RESNIK) -Üniversite Fiziği (Cilt ) (SEARS ve ZEMANSKY) http://fizk104.aovgun.com
DetaylıTİTREŞİM VE DALGALAR BÖLÜM PERİYODİK HAREKET
TİTREŞİM VE DALGALAR Periyodik Hareketler: Belirli aralıklarla tekrarlanan harekete periyodik hareket denir. Sabit bir nokta etrafında periyodik hareket yapan cismin hareketine titreşim hareketi denir.
DetaylıNokta uzayda bir konumu belirtir. Noktanın 0 boyutlu olduğu kabul edilir. Herhangi bir büyüklüğü yoktur.
Üç Boyutlu Geometri Nokta (Point,Vertex) Nokta uzayda bir konumu belirtir. Noktanın 0 boyutlu olduğu kabul edilir. Herhangi bir büyüklüğü yoktur. Kartezyen Koordinat Sistemi Uzayda bir noktayı tanımlamak
DetaylıFiz Ders 10 Katı Cismin Sabit Bir Eksen Etrafında Dönmesi
Fiz 1011 - Ders 10 Katı Cismin Sabit Bir Eksen Etrafında Dönmesi Açısal Yerdeğiştirme, Hız ve İvme Dönme Kinematiği: Sabit Açısal İvmeli Dönme Hareketi Açısal ve Doğrusal Nicelikler Dönme Enerjisi Eylemsizlik
Detaylı4.1 denklemine yakından bakalım. Tanımdan α = dω/dt olduğu bilinmektedir (ω açısal hız). O hâlde eğer cisme etki eden tork sıfır ise;
Deney No : M3 Deneyin Adı : EYLEMSİZLİK MOMENTİ VE AÇISAL İVMELENME Deneyin Amacı : Dönme hareketinde eylemsizlik momentinin ne demek olduğunu ve nelere bağlı olduğunu deneysel olarak gözlemlemek. Teorik
DetaylıAkışkan Kinematiği 1
Akışkan Kinematiği 1 Akışkan Kinematiği Kinematik, akışkan hareketini matematiksel olarak tanımlarken harekete sebep olan kuvvetleri ve momentleri gözönüne almadan; Yerdeğiştirmeler Hızlar ve İvmeler cinsinden
DetaylıATALET MOMENTİ. Amaçlar 1. Rijit bir cismin veya rijit cisim sistemlerinin kütle atalet momentinin bulunması.
ATALET MOMENTİ Amaçlar 1. Rijit bir cismin veya rijit cisim sistemlerinin kütle atalet momentinin bulunması. UYGULAMALAR Şekilde gösterilen çark büyük bir kesiciye bağlıdır. Çarkın kütlesi, kesici bıçağa
DetaylıToplam
Gerçek basittir ama basit görülmez. Blaise Pascal Ad Soyad: Okul: 1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 Toplam /6 /7 /12 /10 /11 /8 /10 /12 /10 /14 /100 SINAV KURALLARI 1) Sınav toplam 5 sayfadan oluşmaktadır, lütfen sınava
DetaylıElektromanyetik Dalga Teorisi
Elektromanyetik Dalga Teorisi Ders-2 Dalga Denkleminin Çözümü Düzlem Elektromanyetik Dalgalar Enine Elektromanyetik Dalgalar Kayıplı Ortamda Düzlem Dalgalar Düzlem Dalgaların Polarizasyonu Dalga Denkleminin
DetaylıBölüm-4. İki Boyutta Hareket
Bölüm-4 İki Boyutta Hareket Bölüm 4: İki Boyutta Hareket Konu İçeriği 4-1 Yer değiştirme, Hız ve İvme Vektörleri 4-2 Sabit İvmeli İki Boyutlu Hareket 4-3 Eğik Atış Hareketi 4-4 Bağıl Hız ve Bağıl İvme
DetaylıBÖLÜM 4: MADDESEL NOKTANIN KİNETİĞİ: İMPULS ve MOMENTUM
BÖLÜM 4: MADDESEL NOKTANIN KİNETİĞİ: İMPULS ve MOMENTUM 4.1. Giriş Bir önceki bölümde, hareket denklemi F = ma nın, maddesel noktanın yer değiştirmesine göre integrasyonu ile elde edilen iş ve enerji denklemlerini
DetaylıFizik 102-Fizik II /II
1 -Fizik II 2010-2011/II Gauss Yasası Nurdan Demirci Sankır Ofis: 325, Tel: 2924331 Kaynaklar: Giancoli, Physics, Principles With Applications, Prentice Hall Serway, Beichner, Fen ve Mühendislik için Fizik
DetaylıFinal sınavı konularına aşağıdaki sorular dahil değildir: 1, 2, 3, 4, 5, 6, 7, 19, 20, 21, 25, 27, 28, 29, 30, 33-b.
Final sınavı konularına aşağıdaki sorular dahil değildir:,,,, 5, 6, 7, 9,,, 5, 7, 8, 9,, -b. MAT -MATEMATİK (- GÜZ DÖNEMİ) FİNAL ÇALIŞMA SORULARI. Tabanı a büyük eksenli, b küçük eksenli elips ile sınırlanan
DetaylıMADDESEL NOKTANIN EĞRİSEL HAREKETİ
Silindirik Koordinatlar: Bazı mühendislik problemlerinde, parçacığın hareketinin yörüngesi silindirik koordinatlarda r, θ ve z tanımlanması uygun olacaktır. Eğer parçacığın hareketi iki eksende oluşmaktaysa
DetaylıTORK VE DENGE. İçindekiler TORK VE DENGE 01 TORK VE DENGE 02 TORK VE DENGE 03 TORK VE DENGE 04. Torkun Tanımı ve Yönü
İçindekiler TORK VE DENGE TORK VE DENGE 01 Torkun Tanımı ve Yönü Torka Sebep Olan ve Olmayan Kuvvetler Tork Bulurken İzlenen Yöntemler Çubuğa Uygulanan Kuvvet Dik Değilse 1) Kuvveti bileşenlerine ayırma
DetaylıBÖLÜM 1: MADDESEL NOKTANIN KİNEMATİĞİ
BÖLÜM 1: MADDESEL NOKTANIN KİNEMATİĞİ 1.1. Giriş Kinematik, daha öncede vurgulandığı üzere, harekete sebep olan veya hareketin bir sonucu olarak ortaya çıkan kuvvetleri dikkate almadan cisimlerin hareketini
Detaylı3. KUVVET SİSTEMLERİ
3. KUVVET SİSTEMLERİ F F W P P 3.1 KUVVET KAVRAMI VE ETKİLERİ Kuvvet, bir cisme etki eden yapısal yüklerdir. Kuvvet Şiddeti, yönü ve uygulama noktası olan vektörel bir büyüklüktür. Bir cismin üzerine uygulanan
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 2 Kuvvet Vektörleri Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö.Soyuçok. 2 Kuvvet Vektörleri Bu bölümde,
DetaylıDİNAMİK - 7. Yrd. Doç. Dr. Mehmet Ali Dayıoğlu Ankara Üniversitesi Ziraat Fakültesi. Tarım Makinaları ve Teknolojileri Mühendisliği Bölümü
DİNAMİK - 7 Yrd. Doç. Dr. Mehmet Ali Dayıoğlu Ankara Üniversitesi Ziraat Fakültesi Tarım Makinaları ve Teknolojileri Mühendisliği Bölümü 7. HAFTA Kapsam: Parçacık Kinetiği, Kuvvet İvme Yöntemi Newton hareket
Detaylı3. V, R 3 ün açık bir altkümesi olmak üzere, c R. p noktasında yüzeye dik olduğunu gösteriniz.(10
Diferenisyel Geometri 2 Yazokulu 2010 AdıSoyadı: No : 1. ϕ (u, v) = ( u + 2v, v + 2u, u 2 v ) parametrizasyonu ile verilen M kümesinin bir regüler yüzey olduğunu gösteriniz. (15 puan) 3. V, R 3 ün açık
DetaylıDüzgün olmayan dairesel hareket
Düzgün olmayan dairesel hareket Dairesel harekette cisim üzerine etki eden net kuvvet merkeze doğru yönelmişse cismin hızı sabit kalır. Eğer net kuvvet merkeze doğru yönelmemişse, kuvvet teğetsel ve radyal
DetaylıFARADAY YASASI Dr. Ali ÖVGÜN
FİZK 104-202 Ders 9 FARADAY YASASI Dr. Ali ÖVGÜN DAÜ Fizik Bölümü Kaynaklar: -Fizik 2. Cilt (SERWAY) -Fiziğin Temelleri 2.Kitap (HALLIDAY & RESNIK) -Üniversite Fiziği (Cilt 2) (SEARS ve ZEMANSKY) http://fizk104.aovgun.com
DetaylıA noktasında ki cisim uzaklaşırken de elektriksel kuvvetler iş yapacaktır.
C) ELEKTRİKSEL POTNSİYEL ENERJİ: Şekil 1 eki +Q yükü, + yükünü Q. F k kuvveti ile iter. Bu neenle + yükünü sonsuzan ya a topraktan noktasına getirmek için elektriksel kuvvetlere karşı iş yapılır. Bu iş,
DetaylıFizik Dr. Murat Aydemir
Fizik-1 2017-2018 Dr. Murat Aydemir Ankara University, Physics Engineering, Bsc Durham University, Physics, PhD University of Oxford, Researcher, Post-Doc Ofis No: 35 Merkezi Derslikler Binasi murat.aydemir@erzurum.edu.tr
DetaylıDiverjans teoremi ise bir F vektörüne ait hacim ve yüzey İntegralleri arasındaki ilişkiyi ortaya koyar ve. biçiminde ifade edilir.
Maxwell denklemlerini intagral bicimlerinin elde edilmesinde Stokes ve Diverjans Teoremlerinden yararlanilir. Stokes Teoremiaşağıdaki gibi ifade edilir, bir F vektörüne ait yüzey integrali ile çizgi integrali
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 4 Kuvvet Sistemi Bileşkeleri Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 4. Kuvvet Sitemi Bileşkeleri
DetaylıDoğrusal Demet Işıksallığı 2. Fatma Çağla Öztürk
Doğrusal Demet Işıksallığı Fatma Çağla Öztürk İçerik Demet Yönlendirici Mıknatıslar Geleneksel Demir Baskın Mıknatıslar 3.07.01 HPFBU Toplantı, OZTURK F. C. Demet Yönlendirici Mıknatıslar Durgun mıknatıssal
DetaylıSTATİK VE MUKAVEMET AĞIRLIK MERKEZİ. Öğr.Gör. Gültekin BÜYÜKŞENGÜR. Çevre Mühendisliği
STATİK VE MUKAVEMET AĞIRLIK MERKEZİ Öğr.Gör. Gültekin BÜYÜKŞENGÜR Çevre Mühendisliği STATİK Ağırlık Merkezi Örnek Sorular 2 Değişmeyen madde miktarına kütle denir. Diğer bir anlamda cismin hacmini dolduran
DetaylıAnkara Üniversitesi Fen Fakültesi Matematik Bölümü A-Grubu Bahar Yarıyılı Bölüm-III Özeti Ankara Aysuhan Ozansoy
FİZ12 FİZİK-II Ankara Üniversitesi Fen Fakültesi Matematik Bölümü A-Grubu 217-218 Bahar Yarıyılı Bölüm-III Özeti 6.3.217 Ankara Aysuhan Ozansoy «When I have clarified and exhausted a subject, then I turn
DetaylıGravite alanı belirlemede modern yaklaşımlar
Gravite alanı belirlemede modern yaklaşımlar Lisansüstü Ders Notları Aydın ÜSTÜN Selçuk Üniversitesi Harita Mühendisliği austun@selcuk.edu.tr Konya, 2016 A. Üstün (Selçuk Üniversitesi) Gravite alanı belirleme
Detaylı2 1 fonksiyonu veriliyor. olacak şekilde ortalama değer teoremini sağlayacak bir c sayısının var olup olmadığını araştırınız. Eğer var ise bulunuz.
ANALİZ 1.) a) sgn. sgn( 1) = 1 denkleminin çözüm kümesini b) f ( ) 3 1 fonksiyonu veriliyor. olacak şekilde ortalama değer teoremini sağlayacak bir c sayısının var olup olmadığını araştırınız. Eğer var
DetaylıMANYETİK ALAN KAYNAKLARI Biot Savart Yasası
Fiz 1012 Ders 6 MANYETİK ALAN KAYNAKLARI Biot Savart Yasası Hareket Eden Parçacığın Manyetik Alanı Akım Taşıyan İletkenin Manyetik Alanı Ampère Yasası Manyetik Akı Gauss Yasası Yerdeğiştirme Akımı (Ampère
DetaylıSTATIK MUKAVEMET. Doç. Dr. NURHAYAT DEĞİRMENCİ
STATIK MUKAVEMET Doç. Dr. NURHAYAT DEĞİRMENCİ STATİK DENGE KOŞULLARI Yapı elemanlarının tasarımında bu elemanlarda oluşan iç kuvvetlerin dağılımının bilinmesi gerekir. Dış ve iç kuvvetlerin belirlenmesinde
DetaylıIV. BÖLÜM İLETKENLER 4.1 ELEKTROSTATİK DENGEDEKİ İLETKENLER
62 IV. BÖLÜM İLETKENLER 4.1 ELEKTROSTATİK DENGEDEKİ İLETKENLER Bir malzemenin yapısal parametreleri; elektriksel geçirgenlik ε, manyetik geçirgenlik μ ve öz iletkenlik değerleridir. Malzemeler öz iletkenlik
DetaylıFaraday Yasası. 31. Bölüm
Faraday Yasası 31. Bölüm 1. Faraday İndüksiyon Yasası Faraday ve Henri: Değişen manyetik alanlar da emk (dolayısıyla akım) oluşturur. Şekilde görüldüğü gibi akım ile değişen manyetik alan arasında bir
DetaylıYrd. Doç. Dr. Fatih TOSUNOĞLU Erzurum Teknik Üniversitesi Mühendislik Fakültesi İnşaat Mühendisliği Bölümü
Yrd. Doç. Dr. Fatih TOSUNOĞLU Erzurum Teknik Üniversitesi Mühendislik Fakültesi İnşaat Mühendisliği Bölümü 1 kışkan Statiğine Giriş kışkan statiği (hidrostatik, aerostatik), durgun haldeki akışkanlarla
DetaylıHAREKET HAREKET KUVVET İLİŞKİSİ
HAREKET HAREKET KUVVET İLİŞKİSİ Sabit kabul edilen bir noktaya göre bir cismin konumundaki değişikliğe hareket denir. Bu sabit noktaya referans noktası denir. Fizikte hareket üçe ayrılır Ötelenme Hareketi:
DetaylıVEKTÖR SORULARI SORU 1 : ÇÖZÜM : A şıkkında bileşke kuvvet 3N - 2N = 1N dir. B şıkkında 3N - 1N = 2N dir. C şıkkında 3N + 2N = 5N dir.
VEKTÖR SORULARI SORU 1 : ÇÖZÜM : A şıkkında bileşke kuvvet 3N - 2N = 1N dir. B şıkkında 3N - 1N = 2N dir. C şıkkında 3N + 2N = 5N dir. D şıkkında 3N - 1N = 2N dir. E şıkkında kök 10 dur. 3 ün karesi artı
DetaylıFiz 1012 Ders 6 Manyetik Alanlar.
Fiz 1012 Ders 6 Manyetik Alanlar Manyetik Alan Manyetik Alan Çizgileri Manyetik Alan İçinde Hareket Eden Elektrik Yükü Akım Taşıyan Bir İletken Üzerine Etki Manyetik Kuvvet http://kisi.deu.edu.tr/mehmet.tarakci/
DetaylıMat Matematik II / Calculus II
Mat - Matematik II / Calculus II Çalışma Soruları Çok Değişkenli Fonksiyonlar: Seviye eğri ve yüzeyler, Limit ve süreklilik wolframalpha.com uygulamasında bir fonksiyonun tanım kümesini bulmak için: x
DetaylıStatik Manyetik Alan
Statik Manyetik Alan Noktasal Yüke Etki eden Manyetik Kuvvet Akım Elemanına Etki Eden Manyetik Kuvvet Biot-Savart Kanunu Statik Manyetik Alan Statik manyetik alan, sabit akımdan veya bir sürekli mıknatıstan
DetaylıŞekil 5.1 Uçları dışa doğru açılmış, paralel plakalar sistemi
5. Paralel Plakalar Amaç Bu deneyde yüklü bir parçacığı elektrik alan içinde hızlandırmak için kullanılan paralel plakalı elektrot düzeneğinin bir eşdeğeri iki boyutlu olarak teledeltos kağıdına çizilerek,
DetaylıELASTİSİTE TEORİSİ I. Yrd. Doç Dr. Eray Arslan
ELASTİSİTE TEORİSİ I Yrd. Doç Dr. Eray Arslan Mühendislik Tasarımı Genel Senaryo Analitik çözüm Fiziksel Problem Matematiksel model Diferansiyel Denklem Problem ile ilgili sorular:... Deformasyon ne kadar
DetaylıSTATİK MÜHENDİSLİK MEKANİĞİ. Behcet DAĞHAN. Behcet DAĞHAN. Behcet DAĞHAN. Behcet DAĞHAN
Statik Ders Notları Sınav Soru ve Çözümleri DAĞHAN MÜHENDİSLİK MEKANİĞİ STATİK MÜHENDİSLİK MEKANİĞİ STATİK İÇİNDEKİLE 1. GİİŞ - Skalerler ve ektörler - Newton Kanunları 2. KUET SİSTEMLEİ - İki Boyutlu
DetaylıVEKTÖRLER SORULAR 1.) 3.) 4.) 2.)
VETÖRER SORUR 1.) 3.) ynı düzlemde bulunan, ve vektörleri için verilen; I. = II. II = II III. = 2 Şekildeki aynı düzlemli vektörlerle tanımlanmış + + = D işleminin sonucunda elde edilen D vektörünün büyüklüğü
Detaylı