olduğundan A ve B sabitleri sınır koşullarından
|
|
- Volkan Karakuş
- 6 yıl önce
- İzleme sayısı:
Transkript
1 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Eş Merkezli Küresel Elektrot Sistemi Merkezleri aynı, aralarında dielektrik madde bulunan iki küreden oluşur. Elektrik Alanı ve Potansiyel Yarıçapları ve ve elektrotlarına uygulanan gerilimi U olan eş merkezli küresel elektrot sisteminde V potansiyeli yalnız r'ye bağlı olarak değiştiğinden, Küresel koordinat sisteminde Laplace denklemi d 2 V + 2 dv = 0 d r dr Denklemin genel çözümü V = A + B r olduğundan A ve B sabitleri sınır koşullarından r = için V = V = U r = için V = V 2 = 0 A = U B = U Potansiyel ifadesi V = U ( r ) E = dv dr bağıntısından Elektrik Alan E = U Küresel Elektrot Sistemi EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ
2 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Eş Merkezli Küresel Elektrot Sistemi Elektrik yüklerinden yola çıkılarak elektrik alanı ve potansiyeli şu şekilde de hesaplanabilir. yarıçaplı küreyi kuşatan r yarıçaplı ( r ) küre yüzeyinde, küresel simetriden dolayı, D deplasmanı her noktada aynı olduğundan, D ds = Q denklemi D 4π = Q şeklini alır. D = εe olduğu bilindiğine göre D = Q 4π Elektrik alanı E = Q 4πε yerine konularak U = r E dr (Gerilim, Elektrik alanın r den r2 ye integralidir.) U = Q 4πε dr r E = Q 4πε 2 = Q U Gerilimi 4πε r ൬ ฬ r r = Q 4πε U = Q 4πε. = Q 4πε denkleminde Q 4πε = U yazılarak elektrik alanı bulunabilir. Elektrik alanı E = U [F/m] Küresel Elektrot Sistemi EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 2
3 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Eş Merkezli Küresel Elektrot Sistemi Potansiyel ifadesi V = E dr + K denkleminden elde edilir. V = U r + K K integral sabiti sınır koşulundan elde edilir: r = için V = V 2 = 0 olduğundan, K = U olur. Potansiyel V = U r [V] Küresel Elektrot Sistemi r = için elektrik alanın maksimum değeri E = E max = U r = için elektrik alanın minimum değeri E = E min = U EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 3
4 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Eş Merkezli Küresel Elektrot Sistemi Ortalama elektrik alanı, elektrotlara uygulanan gerilimin elektrotlar arası açıklığa oranı ile bulunur ve E ort ile gösterilir. Ortalama elektrik alanı E ort = U [F/m] E = E ort = U... 2 = U r ort denkleminden E nin E ort ya eşit olduğu r ort yarıçapı, r ort =. Şekillerde E = f r eğrisi, E max, E min ve E ort değerleri ve V = f(r) eğrisi gösterilmiştir. Küresel elektrot sisteminde elektrik alanının ve potansiyelin r ye göre değişimi EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 4
5 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Eş Merkezli Küresel Elektrot Sistemi Sistemin Kapasitesi Sistemin kapasitesi C = Q/U bağıntısından hesaplanır. Gerilim U = Q 4πε. olduğuna göre; Sistemin kapasitesi C = Q U = 4πε. [F] r, (m) Boşluğun dielektrik sabiti ε 0 = 8, [F/m] Sistemin Delinme Bakımından İncelenmesi Herhangi bir elektrot sisteminde maksimum zorlanma, ortamın delinme dayanımına eşit veya bundan büyük olduğu zaman (E max E d ), eğrilik yarıçapı küçük olan elektrot üzerinde, ortamda bir boşalma meydana gelir. EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 5
6 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Eş Merkezli Küresel Elektrot Sistemi Bazı Tanımlar Gerçek açıklık: a ile gösterilir. Eş merkezli küresel elektrot sisteminde a = Eşdeğer açıklık: α ile gösterilir ve bir elektrot sistemi için α = U Eş merkezli küresel elektrot sisteminde, E max = U α = U E max = ( ) α = ( ) E max olduğundan Buna göre eşdeğer açıklık, gerçek açıklıktan kadar daha küçüktür. V = f(r) eğrisinin r'ye göre türevi alınıp r = için teğet altı hesaplanırsa, bunun eşdeğer açıklığa eşit olduğu görülür. Küresel Elektrot Sistemi tanθ = dv ቚ = dr r=r NP = = α U = U NP EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 6
7 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Eş Merkezli Küresel Elektrot Sistemi Geometrik karakteristik: Genel olarak, basit küresel ve silindirsel elektrot sistemlerinde sistemin geometrik durumunu karakterize etmek ve aynı cins elektrot sistemleri arasında benzerlik koşulunu belirtmek amacı ile sistemin geometrik boyutları arasında oluşturulan orana Geometrik Karakteristik denir. Eş merkezli küresel sistem ile eş eksenli silindirsel sistemlerde sistemlerin geometrik bakımdan benzerlikleri için bir tek koşula gereksinim olduğu halde, yan yana veya iç içe küresel ve silindirsel sistemlerde, geometrik benzerlik için iki koşula, daha doğrusu iki geometrik karakteristiğe gereksinim vardır, p ve q ile gösterilen; Geometrik karakteristikler p = +a q = Eş merkezli küresel elektrot sisteminde a = olduğundan p geometrik karakteristiği q karakteristiğine eşit olur. p ve q geometrik karakteristikleri p = +( ) = = q Küresel Elektrot Sistemi EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 7
8 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Eş Merkezli Küresel Elektrot Sistemi Faydalanma faktörü: η ile gösterilir. Eş merkezli küresel elektrot sisteminde η = α a = E ort E max denklemiyle tanımlanır. α =. = a p olduğundan μ faydalanma faktörü Faydalanma faktörü η = p dir. Genel olarak bir elektrot sisteminin η faydalanma faktörü, a elektrotlar arası açıklığı ve U gerilimi bilinirse, U = E max. α = E max. a. η bağıntısı yardımıyla E max elektrik alanı kolayca hesaplanır. EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 8
9 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Küresel Elektrot Sistemi Örnek: Bir eş merkezli küresel elektrot sisteminde; a) Delinme bakımından en iyi düzendeki geometrik karakteristik (yarıçaplar arasındaki oran p = ) bağıntısını çıkarınız. b) = 20mm alarak delinme dayanımı E d = 50kV/cm ve bağıl dielektrik sabiti ε r = 3 olan bir yalıtkanın kullanılması durumunda uygulanabilecek maksimum gerilimi ve sistemin kapasitesini hesaplayınız. a) Elektrik alan ifadesi E = U. Maksimum elektrik alanı E max = U Yazılan denkleminden en uygun düzende maksimum elektrik alanı için iç çapına göre türevi alınarak sıfıra eşitlenir. Çünkü delinme yada boşalma eğrilik yarıçapı küçük olan elektrot üzerindeki elektrik alanına bağlıdır. de max d = 0 U. 2 = 0 r. r = 2 p = p d = = 2 En elverişli düzen için gerekli dış ve iç yarıçap oranları EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 9
10 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Küresel Elektrot Sistemi b) Delinme bakımından en elverişli durumda yarıçaplar arasındaki p = p d = = 2 = 2 = 2 r 20 2 = 40mm olarak hesaplanır. oranından Maksimum elektrik alanı E max = U formülünden, Delinme geriliminin değeri E max yerine E d ve U yerine U d konularak Maksimum elektrik alanı formülünden E max = E d = U d U d = E d r = = 50kV 2 4 Sistemin kapasitesi C = Q U = 4πε. = 4πε 0 ε r. = 4π. 8, , ,04 0,02 C = 3, F = 3, 352pF EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 0
11 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Küresel Elektrot Sistemi Örnek: Delinme bakımından en iyi düzene sahip dış yarıçapı = 50cm ve havanın delinme dayanımı E d = 30kV/cm olan eş merkezli küresel elektrot sisteminde a) Delinme dayanımı bakımdan en elverişli düzenin geometrik karakteristiğini çıkararak, iç yarıçapını bulunuz. b) Delinme gerilimini hesaplayınız. c) U = 300kV luk gerilim için boşalma olaylarının hangi geometrik karakteristiklerde meydana geleceğini bulunuz. Delinme eğrisi üzerinde gösteriniz. a) Maksimum elektrik alanı E = E max = U. de max d = 0 olur. Bu durum en elverişli düzen değildir. de max d = 0 U = 0 denkleminden en uygun düzen için = 2 = 2 = = 50 = 25cm 2 2 En elverişli düzen için gerekli dış ve iç yarıçap oranları p d = = = 2 EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ
12 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Küresel Elektrot Sistemi b) Delinme geriliminin değeri maksimum elektrik alanı formülünden E max = E d = U d U d = E d r 2 U d = 375kV c) E max = E d = U 30 = 300 = = 0 Denklemin çözümünden = 3, 82cm ve 2 = 36, 8cm elde edilir. = 3,82 50 = 0, = 36,8 50 = 0, 723 Delinme eğrisi U = 300kV ve = 50cm sabit alınarak çizilebilir. E max = 24kV/cm E min = 6kV/cm E max = E d = U formülüne göre U=300kV Sabit r2=50cm Sabit EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 2 r cm 5cm 0cm 3,82cm 25cm 36,8cm 40cm 45cm 49cm Emax 306,22kV/cm 66,667kV/cm 37,5kV/cm 30kV/cm 24kV/cm 30kV/cm 37,5kV/cm 66,667kV/cm 306,22kV/cm
13 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Küresel Elektrot Sistemi Örnek: İç küre yarıçapları = 50cm, = 20cm ve dış küre yarıçapı = 200cm olan iki eş merkezli küresel sistemde havanın delinme dayanımı E d = 30kV/cm = sabit olduğuna göre, sistemlerin delinme başlangıç gerilimlerini hesaplayınız ve bu düzenlerde boşalmaların ne şekilde meydana geleceğini açıklayınız. Delinme başlangıç gerilimleri Birinci düzen için U d = E d U d = E d = 50cm ve = 200cm ( ) = = 25kV denkleminden hesaplanır. İkinci düzen için = 20cm ve = 200cm U d2 = E d = = U 200 d2 = 440kV EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 3
14 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Küresel Elektrot Sistemi Birinci düzenin geometrik karakteristiği p = = = 4 İkinci düzenin geometrik karakteristiği p = = =, 667 Delinme bakımından en uygun düzende geometrik karakteristik p d = 2 dir. Bu durumda birinci düzende p > p d olduğundan sadece ön boşalmalar ve ikinci düzende ise p < p d olduğundan tam delinmeler meydana gelir. EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 4
15 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Küresel Elektrot Sistemi Örnek: Yarıçapları farklı ve fakat geometrik karakteristikleri aynı olan (p = p = p =, 2) benzer iki eş merkezli küresel sistemin delinme başlangıç gerilimleri U d = 240kV ve U d = 600kV olduğuna göre bu iki sistemin iç ve dış yarıçaplarını hesaplayınız. E d = 30kV/cm = sabit Delinme başlangıç gerilimi ifadesi geometrik karakteristik U d = E d.. r = E d.. = E 2 r d.. 2 değerleri yerine konulursa, U d = E d.. p p 240 = 30.,2,2 p p p = ve p = yazılıp sırasıyla U d = 48cm ifadesinden = 240kV ve U d = 600kV U d = E d.. p p 600 = 30.,2,2 = 20cm p = / olduğundan = p. =, = 57, 6cm p = / olduğundan = p. =, = 44cm EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 5
16 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Küresel Elektrot Sistemi Örnek: Havadaki yarıçapı = 9cm olan iletken bir küre üzerindeki Q = μc değerindeki yükün a) Küre üzerinde oluşturacağı elektrik alan şiddetini ve potansiyeli, b) Küreyi, dış elektrodunun yarıçapı sonsuz olan bir eş merkezli küresel elektrot sisteminin iç küre elektrodu olarak düşünerek kapasitesini, c) Kürenin eş merkezli olarak = 8cm yarıçaplı topraklı bir dış küre elektrot içinde bulunması durumundaki maksimum alan şiddetini ve kapasitesini hesaplayınız. a) yarıçaplı küreyi kuşatan, küresel simetriden dolayı r yarıçaplı küre yüzeyinde D deplasmanı her noktada aynı olduğundan toplam elektriksel akı D. 4π ye eşit olur. Gauss yasasına bu akı küre içindeki Q yüküne eşit olur. D 4π = Q D = ε. E olduğu bilindiğine göre D = Q 4π yerine konularak Elektrik alanı E = Q 4πε =.0 6 4π..8, ,09 2 = V/m, 095kV/cm EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 6
17 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Küresel Elektrot Sistemi Kürenin potansiyeli V = r E dr (Potansiyel, Elektrik alanın r ye göre belirli integralidir.) V = Q 4πε r dr = Q 4πε.r V = Q 4πε.r = V = 99, 864kV.0 6 4π..8, ,09 = 99863, 805 V b) Küre ile potansiyeli sıfır kabul edilen sonsuz arasındaki gerilim U = V 0 = 99, 864kV Küre ile sonsuz arasındaki elektrik alanının bulunduğu ortamın kapasitesi Sistemin kapasitesi C = Q U = Q V = ,305 =, F = 0, 04pF II.Yol C = Q U = Q V = 4πε = 4π.. 8, , 09 =, F = 0, 04pF EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 7
18 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Küresel Elektrot Sistemi c) = 9cm, = 8cm ve U = 99, 864kV için Maksimum Elektrik Alanı, E = E max = U = 99, = 22, 92kV/cm Kürenin kapasitesi C = Q U = 4πε. = 4π.. 8, ,8.0,09 0,8 0,09 = 20, F = 20, 027pF EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 8
19 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Maksimum Elektrik Alanının Yaklaşık Olarak Hesabı Maksimum elektrik alanı yaklaşık olarak en basit elektrot sistemine dönüştürülüp bir k düzeltme faktörü kullanılarak hesaplanır.. Söz konusu elektrot sistemlerinde maksimum elektrik alan şiddetinin bulunduğu nokta iki elektrot arasındaki en dar bölgededir. 2. Maksimum alan şiddeti, yarıçapı küçük olan elektrot üzerindedir. 3. Maksimum alan şiddeti, karşı elektrotun yarıçapına az bağlıdır. Bu bağlılık elektrotlar arasındaki açıklık büyüdükçe azalır. EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 9
20 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Küre-Düzlemsel Elektrot Sistemi Örnek: Şekildeki küre-düzlem elektrot sisteminde yaklaşık alan hesabından yararlanarak maksimum alan şiddeti bağıntısını çıkarınız. Küre yarıçapı 2mm, elektrot açıklığı 5mm, havanın delinme dayanımı 30kV/cm ve düzeltme (yaklaşıklık) katsayısı 0, 85 olduğuna göre delinme gerilimini hesaplayınız. Küre elektrot sisteminde maksimum elektrik alan şiddeti E max = U dir. Küre-düzlem elektrot sistemi için düzlem üzerinde elektrik alanın maksimum olduğu nokta ikinci küre olarak düşünülerek küresel elektrot sisteminde denklemde yerine konulur. Yeni durum için, yerine r ve yerine r + a yazılarak E max = k U r+a r r+a r E max = k U r+a yaklaşık bağıntısı elde edilir. ra Burada k düzeltme yada yaklaşıklık katsayısı olarak ifade edilir. Değeri 0, 85 ile 0, 95 arasında alınabilir. EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 20 Küre
21 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Küre-Düzlemsel Elektrot Sistemi E max = k U r+a elektrik alan şiddeti bağıntısında delinme geriliminin elde ra edilebilmesi için yeniden düzenlenirse U d = E d k ra r+a = 30 kv/cm 0,85 0,2 cm0,5 cm 0,2 cm+0,5 cm U d = 5, 042 kv Küre EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 2
22 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Küre-Küre Elektrot Sistemi Örnek: Şekildeki küre-küre elektrot sisteminde yaklaşık alan hesabından yararlanarak maksimum alan şiddeti bağıntısını çıkarınız. Küre çapı 25cm, elektrot açıklığı 0cm, havanın delinme dayanımı 30kV/cm ve düzeltme (yaklaşıklık) katsayısı 0, 9 olduğuna göre uygulanan gerilimi 250kV alarak maksimum elektrik alan şiddetini ve delinme gerilimini hesaplayınız. Küre elektrot sisteminde maksimum elektrik alan şiddeti E max = U dir. Küre-küre elektrot sistemi için elektrik alanın maksimum olduğu nokta iki küre arasındaki düzlemsel hat üzerindeki birbirine en yakın noktada meydana gelir. Bu durumda uygulanan gerilim U/2 ve küreler arası uzaklığın yarısı a/2 alınarak maksimum alan şiddeti denkleminde yerine konulur. yerine r ve yerine r + a/2 yazılarak E max = k U/2 r+a/2 r r+a/2 r E max = k U r+a/2 yaklaşık bağıntısı elde edilir. ra Burada k düzeltme yada yaklaşıklık katsayısı olarak ifade edilir. Değeri 0, 85 ile 0, 95 arasında alınabilir. EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 22
23 TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Küre-Küre Elektrot Sistemi U = 220kV için maksimum elektrik alan şiddeti E max = k U r+a/2 ra E max = 0, E max = 27 kv/cm E max = k U r+a/2 ra yeniden düzenlenirse elektrik alan şiddeti bağıntısında delinme geriliminin elde edilebilmesi için U d = E d ra k r+ a 2 U d = 277, 778 kv = 30 kv 25cm0cm cm 0,9 25cm+ 0cm 2 EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 23
24 KAYNAKLAR ÖZKAYA, Muzaffer, Yüksek Gerilim Tekniği Cilt ve Cilt 2 (Birsen Yayınevi) CHENG, David K., Mühendislik Elektromanyetiğin Temelleri (Palme Yayıncılık) SERWEY, Raymond A., JEWETT, John W., Physics for Scientist and Engineers, 6.th Edition, 2004 YOUNG, Hugh D., FREEDMAN, Roger A., University Pyhsics with Modern Physics, 3th Edition, 200 KALENDERLİ, Özcan, Yüksek Gerilim Elemanları Ders Sunuları Yrd.Doç.Dr. C.V. BAYSAL Yüksek Gerilim Tekniği Ders Sunuları EEM344 YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ 24
TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Eş Merkezli Küresel Elektrot Sistemi
TEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Eş Merkezli Küresel Elektrot Sistemi Merkezleri aynı, aralarında dielektrik madde bulunan iki küreden oluşur. Elektrik Alanı ve Potansiyel Yarıçapları ve ve elektrotlarına uygulanan
DetaylıTEMEL ELEKTROT SİSTEMLERİ Silindirsel Elektrot Sistemi
Aralarında yalıtkan madde (dielektrik) bulunan silindir biçimli eş eksenli yada kaçık eksenli, iç içe yada karşılıklı, paralel ve çapraz elektrotlar silindirsel elektrot sistemlerini oluştururlar. Yüksek
DetaylıYRD.DOÇ. DR. CABBAR VEYSEL BAYSAL ELEKTRIK & ELEKTRO NIK Y Ü K. M Ü H.
EM 420 Yüksek Gerilim Tekniği EŞ MERKEZLİ KÜRESEL ELEKTROT SİSTEMİ YRD.DOÇ. DR. CABBAR VEYSEL BAYSAL ELEKTRIK & ELEKTRO NIK Y Ü K. M Ü H. Not: Tüm slaytlar, listelenen ders kaynaklarından alıntı yapılarak
DetaylıSİLİNDİRİK ELEKTROT SİSTEMLERİ
EM 420 Yüksek Gerilim Tekniği SİLİNDİRİK ELEKTROT SİSTEMLERİ YRD.DOÇ. DR. CABBAR VEYSEL BAYSAL ELEKTRIK & ELEKTRONIK YÜK. MÜH. Not: Tüm slaytlar, listelenen ders kaynaklarından alıntı yapılarak ve faydalanılarak
DetaylıSİSTEMİ YRD.DOÇ. DR. CABBAR VEYSEL BAYSAL ELEKTRIK & ELEKTRONIK YÜK. MÜH.
EM 420 Yüksek Gerilim Tekniği DÜZLEMSEL ELEKTROT SİSTEMİ YRD.DOÇ. DR. CABBAR VEYSEL BAYSAL ELEKTRIK & ELEKTRONIK YÜK. MÜH. Not: Tüm slaytlar, listelenen ders kaynaklarından alıntı yapılarak ve faydalanılarak
DetaylıKORONA KAYIPLARI Korona Nedir?
KORONA KAYIPLARI Korona Nedir? Korona olayı bir elektriksel boşalma türüdür. Genelde iletkenler, elektrotlar yüzeyinde görüldüğünden dış kısmı boşalma olarak tanımlanır. İç ve dış kısmı boşalmalar, yerel
DetaylıYÜKSEK GERİLİM ENERJİ NAKİL HATLARI
Enerjinin Taşınması Genel olarak güç, iletim hatlarında üç fazlı sistem ile havai hat iletkenleri tarafından taşınır. Gücün taşınmasında ACSR(Çelik özlü Alüminyum iletkenler) kullanılırken, dağıtım kısmında
DetaylıAdı ve Soyadı : Nisan 2011 No :... Bölümü :... MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ARA SINAV SORULARI
Adı ve Soyadı :................ 16 Nisan 011 No :................ Bölümü :................ MÜHENDİSLİK FAKÜLTESİ ARA SINAV SORULARI 1) Aşağıdakiler hangisi/hangileri doğrudur? I. Coulomb yasasındaki Coulomb
DetaylıFizik 102-Fizik II /II
1 -Fizik II 2010-2011/II Gauss Yasası Nurdan Demirci Sankır Ofis: 325, Tel: 2924331 Kaynaklar: Giancoli, Physics, Principles With Applications, Prentice Hall Serway, Beichner, Fen ve Mühendislik için Fizik
DetaylıSIĞA VE DİELEKTRİKLER
SIĞA VE DİELEKTRİKLER Birbirlerinden bir boşluk veya bir yalıtkanla ayrılmış iki eşit büyüklükte fakat zıt işaretli yük taşıyan iletkenlerin oluşturduğu yapıya kondansatör adı verilirken her bir iletken
DetaylıEMAT ÇALIŞMA SORULARI
EMAT ÇALIŞMA SORULARI 1) A = 4. ı x 2. ı y ı z ve B = ı x + 4. ı y 4. ı z vektörlerinin dik olduğunu gösteriniz. İki vektörün skaler çarpımlarının sıfır olması gerekir. A. B = 4.1 + ( 2). 4 + ( 1). ( 4)
DetaylıStatik Manyetik Alan
Statik Manyetik Alan Noktasal Yüke Etki eden Manyetik Kuvvet Akım Elemanına Etki Eden Manyetik Kuvvet Biot-Savart Kanunu Statik Manyetik Alan Statik manyetik alan, sabit akımdan veya bir sürekli mıknatıstan
DetaylıYÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİNİN UYGULAMA ALANLARI
YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİNİN UYGULAMA ALANLARI Yüksek gerilim tekniğinin gelişiminde olanak sağlayan en önemli etken, bu sayede büyük miktarda enerjinin bir noktadan diğerine ekonomik bir biçimde taşınabilmesidir.
DetaylıELEKTRİKSEL POTANSİYEL
ELEKTRİKSEL POTANSİYEL Elektriksel Potansiyel Enerji Elektriksel potansiyel enerji kavramına geçmeden önce Fizik-1 dersinizde görmüş olduğunuz iş, potansiyel enerji ve enerjinin korunumu kavramları ile
DetaylıDİELEKTRİKLER 5.1 ELEKTRİK ALANI İÇİNDEKİ YALITKAN ATOMUNUN DAVRANIŞI
83 V. BÖLÜM DİELEKTRİKLER 5.1 ELEKTRİK ALANI İÇİNDEKİ YALITKAN ATOMUNUN DAVRANIŞI Yalıtkanlarda en dış yörüngedeki elektronlar çekirdeğe güçlü bağlı olup serbest elektrik yükü içermez. Mükemmel bir Yalıtkan
DetaylıELEKTROMANYETIK ALAN TEORISI
ELEKTROMANYETIK ALAN TEORISI kaynaklar: 1) Electromagnetic Field Theory Fundamentals Guru&Hiziroglu 2) A Student s Guide to Maxwell s Equations Daniel Fleisch 3) Mühendislik Elektromanyetiğinin Temelleri
DetaylıJeodezi
1 Jeodezi 5 2 Jeodezik Eğri Elipsoid Üstünde Düşey Kesitler Elipsoid yüzünde P 1 noktasındaki normalle P 2 noktasından geçen düşey düzlem, P 2 deki yüzey normalini içermez ve aynı şekilde P 2 de yüzey
DetaylıBölüm 24 Gauss Yasası
Bölüm 24 Gauss Yasası Elektrik Akısı Gauss Yasası Gauss Yasasının Yüklü Yalıtkanlara Uygulanması Elektrostatik Dengedeki İletkenler Öğr. Gör. Dr. Mehmet Tarakçı http://kisi.deu.edu.tr/mehmet.tarakci/ Elektrik
DetaylıBu bölümde Coulomb yasasının bir sonucu olarak ortaya çıkan Gauss yasasının kullanılmasıyla simetrili yük dağılımlarının elektrik alanlarının çok
Gauss Yasası Bu bölümde Coulomb yasasının bir sonucu olarak ortaya çıkan Gauss yasasının kullanılmasıyla simetrili yük dağılımlarının elektrik alanlarının çok daha kullanışlı bir şekilde nasıl hesaplanabileceği
DetaylıMAK 210 SAYISAL ANALİZ
MAK 210 SAYISAL ANALİZ BÖLÜM 7- SAYISAL TÜREV Doç. Dr. Ali Rıza YILDIZ 1 GİRİŞ İntegral işlemi gibi türev işlemi de mühendislikte çok fazla kullanılan bir işlemdir. Basit olarak bir fonksiyonun bir noktadaki
Detaylı14. SİNÜSOİDAL AKIMDA DİRENÇ, KAPASİTE, İNDÜKTANS VE ORTAK İNDÜKTANSIN ÖLÇÜLMESİ
14. SİNÜSOİDAL AKIMDA DİRENÇ, KAPASİTE, İNDÜKTANS VE ORTAK İNDÜKTANSIN ÖLÇÜLMESİ Sinüsoidal Akımda Direncin Ölçülmesi Sinüsoidal akımda, direnç üzerindeki gerilim ve akım dalga şekilleri ve fazörleri aşağıdaki
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 10 Eylemsizlik Momentleri Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R. C.Hibbeler, S. C. Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 10. Eylemsizlik Momentleri
DetaylıRİJİT CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ
RİJİT CİSİMLERİN DÜZLEMSEL KİNEMATİĞİ MUTLAK GENEL DÜZLEMSEL HAREKET: Genel düzlemsel hareket yapan bir karı cisim öteleme ve dönme hareketini eşzamanlı yapar. Eğer cisim ince bir levha olarak gösterilirse,
DetaylıDoç. Dr. Sabri KAYA Erciyes Üni. Müh. Fak. Elektrik-Elektronik Müh. Bölümü. Ders içeriği
ANTENLER Doç. Dr. Sabri KAYA Erciyes Üni. Müh. Fak. Elektrik-Elektronik Müh. Bölümü Ders içeriği BÖLÜM 1: Antenler BÖLÜM 2: Antenlerin Temel Parametreleri BÖLÜM 3: Lineer Tel Antenler BÖLÜM 4: Halka Antenler
DetaylıMAT355 Kompleks Fonksiyonlar Teorisi I Hafta 3
1.3. Kompleks Düzlemin Topolojisi Tanım 1. D ε (z 0 ) = {z C : z z 0 < ε} kümesine z 0 ın bir ε komşuluğu denir. Tanım 2. Bir A C kümesi verilsin. z 0 ın sadece A nın elemanlarından oluşan bir komşuluğu
DetaylıDENEY 4. KONDANSATÖRLERİN SERİ VE PARALEL BAĞLANMASI. 1) Seri ve paralel bağlı kondansatör gruplarının eşdeğer sığasının belirlenmesi.
DENEY 4. KONDANSATÖRLERİN SERİ VE PARALEL BAĞLANMASI Amaç: 1) Seri ve paralel bağlı kondansatör gruplarının eşdeğer sığasının belirlenmesi. Kuramsal Bilgi: i. Kondansatörler Kondansatör doğru akım (DC)
DetaylıFizik II Elektrik ve Manyetizma Manyetik Alan Kaynakları-1
Ders Hakkında Fizik-II Elektrik ve Manyetizma Dersinin Amacı Bu dersin amacı, fen ve mühendislik öğrencilerine elektrik ve manyetizmanın temel kanunlarını lisans düzeyinde öğretmektir. Dersin İçeriği Hafta
DetaylıSığa ve Dielektrik. Bölüm 25
Bölüm 25 Sığa ve Dielektrik Sığa nın Tanımı Sığa nın Hesaplanması Kndansatörlerin Bağlanması Yüklü Kndansatörlerde Deplanan Enerji Dielektrikli Kndansatörler Öğr. Gör. Dr. Mehmet Tarakçı http://kisi.deu.edu.tr/mehmet.tarakci/
DetaylıGerçekte yükler yayılı olup, tekil yük problemlerin çözümünü kolaylaştıran bir idealleştirmedir.
STATIK VE MUKAVEMET 4. Ağırlık Merkezi AĞIRLIK MERKEZİ Gerçekte yükler yayılı olup, tekil yük problemlerin çözümünü kolaylaştıran bir idealleştirmedir. Statikte çok küçük bir alana etki eden birbirlerine
DetaylıYÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ BÖLÜM 7 DİELEKTRİK KAYIPLARI VE
EM 420 Yüksek Gerilim Tekniği YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ BÖLÜM 7 DİELEKTRİK KAYIPLARI VE KAPASİTE ÖLÇME YRD.DOÇ. DR. CABBAR VEYSEL BAYSAL ELEKTRIK & ELEKTRO NIK Y Ü K. M Ü H. Not: Tüm slaytlar, listelenen
DetaylıSTATIK VE MUKAVEMET 4. Ağırlık Merkezi. Yrd. Doç. Dr. NURHAYAT DEĞİRMENCİ
STATIK VE MUKAVEMET 4. Ağırlık Merkezi Yrd. Doç. Dr. NURHAYAT DEĞİRMENCİ AĞIRLIK MERKEZİ Gerçekte yükler yayılı olup, tekil yük problemlerin çözümünü kolaylaştıran bir idealleştirmedir. Statikte çok küçük
DetaylıHarita Projeksiyonları
Harita Projeksiyonları Bölüm Prof.Dr. İ. Öztuğ BİLDİRİCİ Amaç ve Kapsam Harita projeksiyonlarının amacı, yeryüzü için tanımlanmış bir referans yüzeyi üzerinde belli bir koordinat sistemine göre tanımlı
DetaylıGenel Olarak Bir Yüzeyin Diğer Bir Yüzeye Projeksiyonu
JEODEZİ9 1 Genel Olarak Bir Yüzeyin Diğer Bir Yüzeye Projeksiyonu u ve v Gauss parametrelerine bağlı olarak r r ( u, v) yer vektörü ile verilmiş bir Ω yüzeyinin, u*, v* Gauss parametreleri ile verilmiş
DetaylıElektromanyetik Dalga Teorisi
Elektromanyetik Dalga Teorisi Ders-2 Dalga Denkleminin Çözümü Düzlem Elektromanyetik Dalgalar Enine Elektromanyetik Dalgalar Kayıplı Ortamda Düzlem Dalgalar Düzlem Dalgaların Polarizasyonu Dalga Denkleminin
DetaylıT.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ISI TRANSFER LABORATUVARI ISIL IŞINIM ÜNİTESİ
T.C. GAZİ ÜNİVERSİTESİ ENERJİ SİSTEMLERİ MÜHENDİSLİĞİ BÖLÜMÜ ISI TRANSFER LABORATUVARI ISIL IŞINIM ÜNİTESİ DENEY 1: ISI IÇIN TERS KARE KANUNU 1. DENEYİN AMACI: Bir yüzeydeki ışınım şiddetinin, yüzeyin
DetaylıBÖLÜM 4: MADDESEL NOKTANIN KİNETİĞİ: İMPULS ve MOMENTUM
BÖLÜM 4: MADDESEL NOKTANIN KİNETİĞİ: İMPULS ve MOMENTUM 4.1. Giriş Bir önceki bölümde, hareket denklemi F = ma nın, maddesel noktanın yer değiştirmesine göre integrasyonu ile elde edilen iş ve enerji denklemlerini
DetaylıElektromanyetik Alan Kaynakları (1)
(4) Elektrostatik Giriş Elektrostatik zamana bağlı olarak değişen elektrik alanlar için temel oluşturur. Pek çok elektronik cihazın çalışması elektrostatik üzerine kuruludur. Bunlara örnek olarak osiloskop,
DetaylıELEKTROMANYETİK DALGALAR DERSİ YAZ DÖNEMİ
DERS İÇERİĞİNE GENEL BAKIŞ ELEKTROMANYETİK DALGALAR DERSİ 2015-2016 YAZ DÖNEMİ Yrd. Doç. Dr. Seyit Ahmet Sis seyit.sis@balikesir.edu.tr, MMF 7. kat, ODA No: 3, Dahili: 5703 1 DERS İÇERİĞİNE GENEL BAKIŞ
DetaylıElektrik ve Magnetizma
Elektrik ve Magnetizma 1.1. Biot-Sawart yasası Üzerinden akım geçen, herhangi bir biçime sahip iletken bir tel tarafından bir P noktasında üretilen magnetik alan şiddeti H iletkeni oluşturan herbir parçanın
DetaylıKONDANSATÖRLER Farad(F)
KONDANSATÖRLER Kondansatörler elektrik enerjisi depo edebilen devre elemanlarıdır. İki iletken levha arasına dielektrik adı verilen bir yalıtkan madde konulmasıyla elde edilir. Birimi Farad(F) C harfi
DetaylıDENEYİN AMACI Akım uygulanan dairesel iletken bir telin manyetik alanı ölçülerek Biot-Savart kanunu
DENEY 9 DENEYİN ADI BIOT-SAVART YASASI DENEYİN AMACI Akım uygulanan dairesel iletken bir telin manyetik alanı ölçülerek Biot-Savart kanunu deneysel olarak incelemek ve bobinde meydana gelen manyetik alan
Detaylıİnce Antenler. Hertz Dipolü
İnce Antenler Çapları boylarına göre küçük olan antenlere ince antenler denir. Alanların hesabında antenlerin sonsuz ince kabul edilmesi kolaylık sağlar. Ancak anten empedansı bulunmak istendiğinde kalınlığın
DetaylıMühendislik Mekaniği Statik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Statik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 9 Ağırlık Merkezi ve Geometrik Merkez Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Statik, R. C. Hibbeler, S. C. Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok. 9. Ağırlık
DetaylıDAĞITIM ŞEBEKELERİNDE GERİLİM DÜŞÜMÜ HESABI Genel Tanımlar Doğru Akımda Enerji Dağıtımı
Genel Tanımlar Doğru Akımda Enerji Dağıtımı i,v l, R Hat Gerilim düşümü I,V t (s) Doğru Akım Sinyali υ = Δv Doğru akım devrelerinde daima υ = Δv = V 1 V 2 V 1 ; Hat başı gerilimi V 2 ; Hat sonu gerilimi
DetaylıDeneyin Amacı Çekme deneyinin incelenmesi ve metalik bir malzemeye ait çekme deneyinin yapılması.
1 Deneyin Adı Çekme Deneyi Deneyin Amacı Çekme deneyinin incelenmesi ve metalik bir malzemeye ait çekme deneyinin yapılması. Teorik Bilgi Malzemelerin statik (darbesiz) yük altındaki mukavemet özelliklerini
DetaylıGERİLME ANALİZİ VE MOHR ÇEMBERİ MUKAVEMET
GERİLME ANALİZİ VE MOHR ÇEMBERİ MUKAVEMET Yrd. Doç. Dr. Emine AYDIN Yrd. Doç. Dr. Elif BORU 1 GENEL YÜKLEME DURUMUNDA GERİLME ANALİZİ Daha önce incelenen gerilme örnekleri eksenel yüklü yapı elemanları
DetaylıMakine Mühendisliği İçin Elektrik-Elektronik Bilgisi. Ders Notu-4 Kondansatörler ve Bobinler
Makine Mühendisliği İçin Elektrik-Elektronik Bilgisi Ders Notu-4 Kondansatörler ve Bobinler Kondansatörler Kondansatör, elektronların kutuplanarak elektriksel yükü elektrik alanın içerisinde depolayabilme
DetaylıBölüm 1. Elektriksel Büyüklükler ve Elektrik Devre Elemanları
Bölüm Elektriksel Büyüklükler ve Elektrik Devre Elemanları. Temel Elektriksel Büyüklükler: Akım, Gerilim, Güç, Enerji. Güç Polaritesi.3 Akım ve Gerilim Kaynakları F.Ü. Teknoloji Fak. EEM M.G. .. Temel
DetaylıElipsoid Yüzünde Jeodezik Dik Koordinatlar (Soldner Koordinatları) ve Temel Ödev Hesapları
JEODEZİ8 1 Elipsoid Yüzünde Jeodezik Dik Koordinatlar (Soldner Koordinatları) ve Temel Ödev Hesapları Jeodezik dik koordinatları tanımlamak için önce bir meridyen x ekseni olarak alınır. Bunun üzerinde
DetaylıProjeksiyon Kavramı. Meridyenler ve paraleller eşitliklere göre düzleme aktarılır. 1) m : harita üzerinde paralelleri çizen yarıçap
Projeksiyon Kavramı Meridyenler ve paraleller eşitliklere göre düzleme aktarılır. 1) m : harita üzerinde paralelleri çizen yarıçap ) α: harita üzerinde meridyenler arasındaki açıyı ifade eder. m = α =
DetaylıDİNAMİK - 7. Yrd. Doç. Dr. Mehmet Ali Dayıoğlu Ankara Üniversitesi Ziraat Fakültesi. Tarım Makinaları ve Teknolojileri Mühendisliği Bölümü
DİNAMİK - 7 Yrd. Doç. Dr. Mehmet Ali Dayıoğlu Ankara Üniversitesi Ziraat Fakültesi Tarım Makinaları ve Teknolojileri Mühendisliği Bölümü 7. HAFTA Kapsam: Parçacık Kinetiği, Kuvvet İvme Yöntemi Newton hareket
DetaylıDERSİN ADI: MATEMATİK II MAT II (12) KUTUPSAL KOORDİNATLAR VE UYGULAMALARI 1. KUTUPSAL KOORDİNATLAR 2. EĞRİ ÇİZİMLERİ
DERSİN ADI: MATEMATİK II MAT II (1) ÜNİTE: KUTUPSAL KOORDİNATLAR VE UYGULAMALARI 1. KUTUPSAL KOORDİNATLAR. EĞRİ ÇİZİMLERİ GEREKLİ ÖN BİLGİLER 1. Trigonometrik fonksiyonlar. İntegral formülleri KONU ANLATIMI
DetaylıKüre Küre Üzerinde Hesap. Ders Sorumlusu Prof. Dr. Mualla YALÇINKAYA 2018
Küre Küre Üzerinde Hesap Ders Sorumlusu Prof. Dr. Mualla YALÇINKAYA 2018 Küre ve Küre ile İlgili Tanımlar Küre: «Merkez» adı verilen bir noktaya eşit uzaklıktaki noktaların bir araya getirilmesiyle, ya
DetaylıHİDROLİK. Yrd. Doç. Dr. Fatih TOSUNOĞLU
HİDROLİK Yrd. Doç. Dr. Fatih TOSUNOĞLU Ders Hakkında Genel Bilgiler Görüşme Saatleri:---------- Tavsiye edilen kitaplar: 1-Hidrolik (Prof. Dr. B. Mutlu SÜMER, Prof. Dr. İstemi ÜNSAL. ) 2-Akışkanlar Mekaniği
DetaylıKATI CİSİMLERİN BAĞIL İVME ANALİZİ:
KATI CİSİMLERİN BAĞIL İVME ANALİZİ: Genel düzlemsel hareket yapmakta olan katı cisim üzerinde bulunan iki noktanın ivmeleri aralarındaki ilişki, bağıl hız v A = v B + v B A ifadesinin zamana göre türevi
DetaylıElektrik Devre Temelleri 11
Elektrik Devre Temelleri 11 KAPASİTÖR VE ENDÜKTÖR Doç. Dr. M. Kemal GÜLLÜ Elektronik ve Haberleşme Mühendisliği Kocaeli Üniversitesi 6.1. Giriş Bu bölümde doğrusal iki devre elemanı olan kapasitör (capacitor)
Detaylı5. Elektriksel Büyüklüklerin Ölçülebilen Değerleri
Elektrik devrelerinde ölçülebilen büyüklükler olan; 5. Elektriksel Büyüklüklerin Ölçülebilen Değerleri Akım Gerilim Devrede bulunan kaynakların tiplerine göre değişik şekillerde olabilir. Zamana bağlı
DetaylıMimar Sinan Güzel Sanatlar Üniversitesi, Fizik Bölümü Fizik II Dersi Birinci Ara Sınavı
Mimar Sinan Güzel Sanatlar Üniversitesi, Fizik Bölümü Fizik II Dersi Birinci Ara Sınavı 9 Mart 20 Hazırlayan: Yamaç Pehlivan Başlama saati: :00 Bitiş Saati: 2:20 Toplam Süre: 80 Dakika Lütfen adınızı ve
DetaylıYÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ
YÜKSEK GERİLİM TEKNİĞİ Dersin Adı Dönemi Dersin Kredisi AKTS Yüksek Gerilim Tekniği Bahar Dönemi 4 + 0 4 Başarı Değerlendirmesi Yılsonu Notuna Katkısı Vize (Ara) Sınav %30 Kısa Sınav (2 tane) %10 Ödev
Detaylıİletken Düzlemler Üstüne Yerleştirilmiş Antenler
İletken Düzlemler Üstüne Yerleştirilmiş Antenler Buraya dek sınırsız ortamlarda tek başına bulunan antenlerin ışıma alanları incelendi. Anten yakınında bulunan başka bir ışınlayıcı ya da bir yansıtıcı,
Detaylıİleri Diferansiyel Denklemler
MIT AçıkDersSistemi http://ocw.mit.edu 18.034 İleri Diferansiyel Denklemler 2009 Bahar Bu bilgilere atıfta bulunmak veya kullanım koşulları hakkında bilgi için http://ocw.mit.edu/terms web sitesini ziyaret
DetaylıELEKTRİK VE MANYETİZMA
ELEKTRİK VE MANYETİZMA Prof. Dr. İlker DİNÇER Fakültesi, Fizik Mühendisliği Bölümü 1 Ders Hakkında FizikII Elektrik ve Manyetizma Dersinin Amacı Bu dersin amacı, fen ve mühendislik öğrencilerine elektrik
DetaylıIV. BÖLÜM İLETKENLER 4.1 ELEKTROSTATİK DENGEDEKİ İLETKENLER
62 IV. BÖLÜM İLETKENLER 4.1 ELEKTROSTATİK DENGEDEKİ İLETKENLER Bir malzemenin yapısal parametreleri; elektriksel geçirgenlik ε, manyetik geçirgenlik μ ve öz iletkenlik değerleridir. Malzemeler öz iletkenlik
DetaylıGazlarda, Sıvılarda ve Katılarda Delinme ve Boşalma
EM 420 Yüksek Gerilim Tekniği Gazlarda, Sıvılarda ve Katılarda Delinme ve Boşalma YRD.DOÇ. DR. CABBAR VEYSEL BAYSAL ELEKTRIK & ELEKTRONIK YÜK. MÜH. Not: Tüm slaytlar, listelenen ders kaynaklarından alıntı
DetaylıFizik II Elektrik ve Manyetizma Elektriksel Potansiyel
Ders Hakkında FizikII Elektrik ve Manyetizma Dersinin Amacı Bu dersin amacı, fen ve mühendislik öğrencilerine elektrik ve manyetizmanın temel kanunlarını lisans düzeyinde öğretmektir. Dersin İçeriği Hafta
DetaylıKompozit Malzemeler ve Mekaniği. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Kompozit Malzemeler ve Mekaniği Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 4 Laminatların Makromekanik Analizi Kaynak: Kompozit Malzeme Mekaniği, Autar K. Kaw, Çevirenler: B. Okutan Baba, R. Karakuzu. 4 Laminatların
DetaylıT.C. AMASYA ÜNİVERSİTESİ TEKNOLOJİ FAKÜLTESİ ELEKTRİK-ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ EEM207/ GEEM207 ELEKTRONİK-I LABORATUVARI DENEY RAPORU
T.C. AMASYA ÜNİVERSİTESİ TEKNOLOJİ FAKÜLTESİ ELEKTRİK-ELEKTRONİK MÜHENDİSLİĞİ EEM207/ GEEM207 DENEY RAPORU DENEY 1. YARI İLETKEN DİYOT KARAKTERİSTİĞİ Yrd.Doç.Dr. Engin Ufuk ERGÜL Ar.Gör. Ayşe AYDIN YURDUSEV
DetaylıMohr Dairesi Düzlem Gerilme
Mohr Dairesi Düzlem Gerilme Bu bölümde düzlem gerilme dönüşüm denklemlerinin grafiksel bir yöntem ile nasıl uygulanabildiğini göstereceğiz. Böylece dönüşüm denklemlerinin kullanılması daha kolay olacak.
DetaylıKompozit Malzemeler ve Mekaniği. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Kompozit Malzemeler ve Mekaniği Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 4 Laminatların Makromekanik Analizi Kaynak: Kompozit Malzeme Mekaniği, Autar K. Kaw, Çevirenler: B. Okutan Baba, R. Karakuzu. 4 Laminatların
DetaylıGerilme Dönüşümleri (Stress Transformation)
Gerilme Dönüşümleri (Stress Transformation) Bubölümdebirnoktayaetkiyen vebelli bir koordinat ekseni/düzlemi ile ilişkili gerilme bileşenlerini, başka bir koordinat sistemi/başka bir düzlem ile ilişkili
DetaylıBÖLÜM 1: TEMEL KAVRAMLAR
BÖLÜM 1: TEMEL KAVRAMLAR Hal Değişkenleri Arasındaki Denklemler Aralarında sıfıra eşitlenebilen en az bir veya daha fazla denklem kurulabilen değişkenler birbirine bağımlıdır. Bu denklemlerden bilinen
DetaylıElektronik cihazların yapımında en çok kullanılan üç yarıiletken şunlardır,
YARIİLETKEN MALZEMELER Yarıiletkenler; iletkenlikleri iyi bir iletkenle yalıtkan arasında bulunan özel elementlerdir. Elektronik cihazların yapımında en çok kullanılan üç yarıiletken şunlardır, Ge Germanyum
DetaylıBÖLÜM 1: MADDESEL NOKTANIN KİNEMATİĞİ
BÖLÜM 1: MADDESEL NOKTANIN KİNEMATİĞİ 1.1. Giriş Kinematik, daha öncede vurgulandığı üzere, harekete sebep olan veya hareketin bir sonucu olarak ortaya çıkan kuvvetleri dikkate almadan cisimlerin hareketini
DetaylıMAKSİMUM-MİNİMUM PROBLEMLERİ
1 MAKSİMUM-MİNİMUM PROBLEMLERİ En büyük veya en küçük olması istenen değer (uzunluk, alan, hacim, vb.) tek değişkene bağlı bir fonksiyon olacak şekilde düzenlenir. Bu fonksiyonun türevinden ekstremum noktasının
DetaylıELK464 AYDINLATMA TEKNİĞİ
ELK464 AYDNLATMA TEKNİĞİ Fotometrik Büyüklükler Fotometrik Yasalar (Hafta) Yrd.Doç.Dr. Zehra ÇEKMEN Fotometrik Büyüklükler şık Akısı (Ф) Birimi Lümen (lm) Bir ışık kaynağının her doğrultuda verdiği toplam
Detaylı2014/2 MÜHENDİSLİK BÖLÜMLERİ FİZİK 2 UYGULAMA 4
2014/2 MÜHENDİSLİK BÖLÜMLERİ FİZİK 2 UYGULAMA 4 (SIĞA ve DİELEKTRİK/AKIM&DİRENÇ ve DOĞRU AKIM DEVRELERİ) 1. Yüzölçümleri 200 cm 2, aralarındaki mesafe 0.4 cm olan ve birbirlerinden hava boşluğu ile ayrılan
DetaylıAlternatif Akım Devreleri
Alternatif akım sürekli yönü ve şiddeti değişen bir akımdır. Alternatif akımda bazı devre elemanları (bobin, kapasitör, yarı iletken devre elemanları) doğruakım devrelerinde olduğundan farklı davranırlar.
DetaylıÇukurova Üniversitesi Biyomedikal Mühendisliği
Çukurova Üniversitesi Biyomedikal Mühendisliği BMM212 Elektronik-1 Laboratuvarı Deney Föyü Deney#8 Alan Etkili Transistör (FET) Karakteristikleri Arş. Gör. Mustafa İSTANBULLU Doç. Dr. Mutlu AVCI ADANA,
DetaylıMühendislik Mekaniği Dinamik. Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş
Mühendislik Mekaniği Dinamik Yrd.Doç.Dr. Akın Ataş Bölüm 17 Rijit Cismin Düzlemsel Kinetiği; Kuvvet ve İvme Kaynak: Mühendislik Mekaniği: Dinamik, R.C.Hibbeler, S.C.Fan, Çevirenler: A. Soyuçok, Ö. Soyuçok.
DetaylıKRİTİK YALITIM YARIÇAPI ve KANATLI YÜZEYLERDEN ISI TRANSFERİ İLE İLGİLİ ÖRNEK PROBLEMLER
KRİTİK YALITIM YARIÇAPI ve KANATLI YÜZEYLERDEN ISI TRANSFERİ İLE İLGİLİ ÖRNEK PROBLEMLER 1) Çapı 2.2 mm ve uzunluğu 10 m olan bir elektrik teli ısıl iletkenliği k0.15 W/m. o C ve kalınlığı 1 mm olan plastic
DetaylıKAYMALI YATAKLAR. Kaymalı Yataklar. Prof. Dr. İrfan KAYMAZ. Erzurum Teknik Üniversitesi. Mühendislik ve Mimarlık Fakültesi Makine Mühendisliği Bölümü
KAYMALI YATAKLAR Prof. Dr. İrfan KAYMAZ Mühendislik ve Mimarlık Fakültesi Makine Mühendisliği Bölümü Giriş Bu bölüm sonunda öğreneceğiniz konular: Eksenel yataklama türleri Yatak malzemeleri Hidrodinamik
Detaylı12. SINIF. Ağırlık (%) SAYILAR VE CEBİR ÜSTEL VE LOGARİTMİK FONKSİYONLAR Üstel Fonksiyon 1 8 4
12. SINIF No Konular Kazanım Sayısı Ders Saati Ağırlık (%) 12.1. ÜSTEL VE LOGARİTMİK FONKSİYONLAR 6 36 17 12.1.1. Üstel Fonksiyon 1 8 4 12.1.2. Logaritma Fonksiyonu 3 18 8 12.1.3 Üstel, Logaritmik Denklemler
Detaylı4 ELEKTRİK AKIMLARI. Elektik Akımı ve Akım Yoğunluğu. Elektrik yüklerinin akışına elektrik akımı denir. Yük
4 ELEKTRİK AKIMLARI Elektik Akımı ve Akım Yoğunluğu Elektrik yüklerinin akışına elektrik akımı denir. Yük topluluğu bir A alanı boyunca yüzeye dik olarak hareket etsin. Bu yüzeyden t zaman aralığında Q
DetaylıParametrik doğru denklemleri 1
Parametrik doğru denklemleri 1 A noktasından geçen, doğrultman (doğrultu) vektörü w olan d doğrusunun, k parametresine göre parametrik denklemi: AP k w P A k w P A k w P A k W (P değişken nokta) A w P
Detaylı1. O(0,0) merkezli, 3 birim yarıçaplı. 2. x 2 +y 2 =16 denklemi ile verilen. 3. O(0,0) merkezli ve A(3,4)
HAZİNE-1 Düzlemde sabit M(a,b) noktasından eşit uzaklıkta bulunan noktaların geometrik yeri, M merkezli R yarıçaplı çemberdir. HAZİNE-2 O(0,0) merkezli, R yarıçaplı çemberin denklemi; x 2 +y 2 =R 2 dir.
DetaylıITAP_FOO Olimpiyat Deneme Sınavı: Elektrik Soruları 1 Başlangıç 24 Temmuz-Bitiş 2 Augost 2013
ITAP_FOO Olimpiyat Deneme ınavı: Elektrik oruları Başlangıç 4 Temmuz-Bitiş Augost. İki ortak merkezli iletken küresel kabuklardan, iç olanın yükü q (q>) iken, dış kabuğun yarıçapı iç kabuğun 4 katıdır
DetaylıDEVRE VE SİSTEM ANALİZİ ÇALIŞMA SORULARI
DEVRE VE SİSTEM ANALİZİ 01.1.015 ÇALIŞMA SORULARI 1. Aşağıda verilen devrede anahtar uzun süre konumunda kalmış ve t=0 anında a) v 5 ( geriliminin tam çözümünü diferansiyel denklemlerden faydalanarak bulunuz.
DetaylıDers 3- Direnç Devreleri I
Ders 3- Direnç Devreleri I Yard.Doç.Dr. Ahmet Özkurt Ahmet.ozkurt@deu.edu.tr http://ahmetozkurt.net İçerik 2. Direnç Devreleri Ohm kanunu Güç tüketimi Kirchoff Kanunları Seri ve paralel dirençler Elektriksel
DetaylıAnkara Üniversitesi Fen Fakültesi Matematik Bölümü A-Grubu Bahar Yarıyılı Bölüm-III Özeti Ankara Aysuhan Ozansoy
FİZ12 FİZİK-II Ankara Üniversitesi Fen Fakültesi Matematik Bölümü A-Grubu 217-218 Bahar Yarıyılı Bölüm-III Özeti 6.3.217 Ankara Aysuhan Ozansoy «When I have clarified and exhausted a subject, then I turn
DetaylıKÜRESEL ELEKTROTLAR İLE ÖLÇME
EM 420 Yüksek Gerilim Tekniği KÜRESEL ELEKTROTLAR İLE ÖLÇME YRD.DOÇ. DR. CABBAR VEYSEL BAYSAL ELEKTRIK & ELEKTRONIK YÜK. MÜH. Not: Tüm slaytlar, listelenen ders kaynaklarından alıntı yapılarak ve faydalanılarak
DetaylıKondansatörler (Sığaçlar) Test 1 in Çözümleri. q 1. = = 600 µc yükü ile yüklenirken E 1. enerjisi;
ondansatörler (Sığaçlar) Test in Çözümleri. ondansatörün levhaları arasındaki potansiyel farkı, üretecin potansiyel farkına eşittir. Levhalar arasındaki d aralığının değişmesi üretecin potansiyel farkını
Detaylı4. y=-2 doğrusundan 5 birim uzaklıkta. 5. O(0,0) başlangıç noktasından 3 birim. 6. A(1,2) ve B(5,8) noktalarından eşit. 7. x=-2 doğrusundan ve A(2,0)
GEOMETRİK YER HAZİNE-1 Analitik düzlemde, verilen bir ortak özelliği sağlayan P(x,y) noktalarının apsis ve ordinatı arasındaki bağıntıya Geometrik yer denklemi denir. 4. y=-2 doğrusundan 5 birim uzaklıkta
DetaylıÖĞRENME ALANI TEMEL MATEMATİK BÖLÜM TÜREV. ALT ÖĞRENME ALANLARI 1) Türev 2) Türev Uygulamaları TÜREV
- 1 - ÖĞRENME ALANI TEMEL MATEMATİK BÖLÜM TÜREV ALT ÖĞRENME ALANLARI 1) Türev 2) Türev Uygulamaları TÜREV Kazanım 1 : Türev Kavramını fiziksel ve geometrik uygulamalar yardımıyla açıklar, türevin tanımını
Detaylıfonksiyonu için in aralığındaki bütün değerleri için sürekli olsun. in bu aralıktaki olsun. Fonksiyonda meydana gelen artma miktarı
10.1 Türev Kavramı fonksiyonu için in aralığındaki bütün değerleri için sürekli olsun. in bu aralıktaki bir değerine kadar bir artma verildiğinde varılan x = x 0 + noktasında fonksiyonun değeri olsun.
DetaylıEEM211 ELEKTRİK DEVRELERİ-I
EEM211 ELEKTRİK DEVRELERİ-I Prof. Dr. Selçuk YILDIRIM Siirt Üniversitesi Elektrik-Elektronik Mühendisliği Kaynak (Ders Kitabı): Fundamentals of Electric Circuits Charles K. Alexander Matthew N.O. Sadiku
DetaylıALTERNATİF AKIMIN DENKLEMİ
1 ALTERNATİF AKIMIN DENKLEMİ ALTERNATİF AKIM Lineer ve Açısal Hız Lineer ve Açısal Hız Lineer hız v, lineer(doğrusal) yer değişiminin(s) bu sürede geçen zamana oranı olarak tanımlanır. Lineer hızın birimi
DetaylıDENEY 5 RC DEVRELERİ KONDANSATÖRÜN YÜKLENMESİ VE BOŞALMASI
DENEY 5 R DEVRELERİ KONDANSATÖRÜN YÜKLENMESİ VE BOŞALMAS Amaç: Deneyin amacı yüklenmekte/boşalmakta olan bir kondansatörün ne kadar hızlı (veya ne kadar yavaş) dolmasının/boşalmasının hangi fiziksel büyüklüklere
DetaylıUzayda iki doğrunun ortak dikme doğrusunun denklemi
Uzayda iki doğrunun ortak dikme doğrusunun denklemi Uzayda verilen d 1 ve d aykırı doğrularının ikisine birden dik olan doğruya ortak dikme doğrusu denir... olmak üzere bu iki doğru denkleminde değilse
Detaylı8. ALTERNATİF AKIM VE SERİ RLC DEVRESİ
8. ATENATİF AKIM E SEİ DEESİ AMAÇA 1. Alternatif akım ve gerilim ölçmeyi öğrenmek. Direnç, kondansatör ve indüktans oluşan seri bir alternatif akım devresini analiz etmek AAÇA oltmetre, ampermetre, kondansatör
DetaylıTEMEL İŞLEMLER KAVRAMLAR
EM 420 Yüksek Gerilim Tekniği TEMEL İŞLEMLER VE KAVRAMLAR YRD.DOÇ. DR. CABBAR VEYSEL BAYSAL ELEKTRIK & ELEKTRONIK YÜK. MÜH. Not: Tüm slaytlar listelenen ders kaynaklarından alıntı yapılarak ve faydalanılarak
Detaylı